CN100409283C

CN100409283C - 图像显示设备和电视设备

Info

Publication number: CN100409283C
Application number: CNB2005101296865A
Authority: CN
Inventors: 羽山彰; 由井秀明
Original assignee: Canon Inc
Current assignee: Canon Inc
Priority date: 2004-12-17
Filing date: 2005-12-16
Publication date: 2008-08-06
Anticipated expiration: 2025-12-16
Also published as: US20060132394A1; US20090309814A1; KR100784395B1; KR20060069328A; US7592979B2; JP2006171502A; CN1831913A; JP3870210B2

Abstract

本发明提供了一种图像显示设备，包括：多个像素，每个所述像素具有电子发射元件以及要被来自所述电子发射元件的电子辐射的发光区域；以及驱动电路，用于输出驱动所述电子发射元件的驱动信号，其中，所述多个所述发光区域包括分别发射彼此不同的发光颜色的多个发光区域，其中所述驱动电路包括用于对输入信号进行校正的校正电路，并且其中，所述校正电路根据下述值对预定电子发射元件的输入信号进行校正，所述值是通过用与邻近于该预定电子发射元件的电子发射元件所属于的像素的发光区域的发光颜色对应的值，对与从所述邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的。

Description

图像显示设备和电视设备

技术领域

本发明涉及图像显示设备和电视设备。

背景技术

传统上，作为图像显示设备，使用电子发射元件的设备已经是众所周知的了。

例如，使用具有圆锥形电极和在其附近的栅极电极的Spint型电子发射元件的结构、将表面导电型发射元件用作电子发射元件的结构以及将碳纳米管用作电子发射元件的结构等已经是众所周知的了。

作为使用电子发射元件的图像显示设备的例子，可以提到在已经公开的日本专利申请No.11-250840、已经公开的日本专利申请No.11-250839中披露的设备。

同时，已经知道等离子显示器以及使用电子发射元件和与电子发射元件以一定间隔布置的发光体(light emitter)，通过用从电子发射元件发射的电子对发光体进行辐射而使发光体发光的图像显示设备。例如，在已经公开的日本专利申请No.11-24629中披露了等离子显示器的配置。

此外，已经公开的日本专利申请No.2003-29697已经披露了，由于对冷阴极元件的间隔件(spacer)充电而导致从冷阴极元件发射的电子的轨迹沿着靠近间隔件的方向弯曲，由于电子与荧光体(fluophor)上的不同于正常位置的位置碰撞导致会出现图像失真，以及由于从元件发射的电子与间隔件碰撞导致会在间隔件附近的图像亮度下降等。另外，用于通过在辉点之间的间隔不均匀的结构中对辉点的光量进行校正，在视觉方面减少亮度的不均匀性的配置也已经被披露。

发明内容

在图像显示设备中，已经要求能够实现更令人满意的图像显示的结构。更令人满意的图像显示是不均匀度尽可能小的图像显示。

更具体地说，本发明的发明人已经发现了在包括电子发射元件和与电子发射元件以一定间隔布置的发光体以便通过利用从电子发射元件发射的电子对发光体进行辐射使发光体发光的图像显示设备中产生的问题。作为对利用彼此相对的布置了多个电子发射元件的电子源以及各自具有不同发光颜色的荧光体显示图像进行反复实验的结果，发明人已经发现了颜色可再现性与理想状态不同。如果考虑特定实例，则已经发现，当使用各自具有蓝、红、绿发光颜色的荧光体，并且试图通过仅将电子辐射到蓝色荧光体来得到蓝色光发射时，产生了与其它颜色，即绿色和红色的光发射，轻微混合的光发射状态，也就是色饱和度不足的光发射状态。

本发明的目的是实现令人满意的图像显示。

按照本申请的至少一部分发明的目的是提供一种通过用从电子发射元件发射的电子对发光体进行辐射而使发光体发光的图像显示设备，包括：多个像素，每个所述像素具有电子发射元件以及要被来自所述电子发射元件的电子辐射的发光区域；以及驱动电路，用于输出驱动所述电子发射元件的驱动信号，其中，所述多个所述发光区域包括分别发射彼此不同的发光颜色的多个发光区域，其中所述驱动电路包括用于对输入信号进行校正的校正电路，并且其中，所述校正电路根据下述值对预定电子发射元件的输入信号进行校正，所述值是通过用与邻近于该预定电子发射元件的电子发射元件所属于的像素的发光区域的发光颜色对应的值，对与从所述邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的。

更具体地说，可以优先采用用于进行校正的结构，以便对由邻近电子发射元件发射的电子对预定电子发射元件属于的像素的发光量造成的影响进行补偿。

作为与由邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值，可以利用用于驱动邻近电子发射元件的输入信号。可以对输入信号实施在本实施例中进行的校正。因此，预定输入信号与用于实际驱动邻近电子发射元件的信号可以采用各不相同的值。

邻近电子发射元件发射的电子对预定电子发射元件属于的像素的发光量的影响，使预定电子发射元件属于的像素的发光量增加，并且，可以优先采用用于减小输入信号以便对这个增加进行补偿的校正。在这种情况下，如果存在像以后描述的间隔件那样的，用于防止由来自邻近电子发射元件的电子发射引起的电子入射在与预定电子发射元件的发光区域上的屏蔽部件，则屏蔽部件对入射的抑制作用，抑制了没有屏蔽部件的情况下的，由邻近电子发射元件发射的电子引起的预定电子发射元件属于的像素的发光量的增加。因此，可以优先采用用于为了补偿由来自不受如上面提到的增加的抑制作用的邻近电子发射元件的电子发射引起的发光量的增加而减小输入信号的校正。此外，在作为由屏蔽部件反射的电子或者由入射到屏蔽部件上的电子引起的二次电子的电子从屏蔽部件入射到与电子发射元件对应的发光区域的情况下，允许进行校正，以便对反映预定电子发射元件属于的像素的发光量增加的增量进行补偿。

最好采用这样的结构，其中，根据通过用与多个邻近电子发射元件中的每个属于的像素所拥有的发光区域的发光颜色对应的值，对与由与预定电子发射元件邻近的多个电子发射元件中的每个发射的电子的量对应的值进行调节得到的值，对用于预定电子发射元件的输入信号进行校正。

如果对与从与相同发光颜色对应的多个邻近电子发射元件中的每个发射的电子的量对应的值进行的调节是同等的调节(用相等的调节系数相乘)，则允许使用作为对与由多个邻近电子发射元件中的每个发射的电子的量对应的值的和进行同等的调节的结果的值。通过对每种颜色进行这样的调节，允许采用将这些结果的和用作校正值的结构。

允许优先采用这样的结构，其中，图像显示设备还包括屏蔽部件，用于抑制由来自电子发射元件的电子发射引起的电子，对除了与电子发射元件对应的发光区域以外的其他发光区域的入射，

其中，根据通过用与由邻近电子发射元件属于的像素所拥有的发光区域的每种发光颜色对应的值，对与由邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的值，对用于邻近屏蔽部件的预定电子发射元件的输入信号进行校正，其中，由屏蔽部件防止由来自邻近电子发射元件的电于发射引起的电子入射到与预定电子发射元件对应的发光区域上。

在这样的结构中，为了补偿与预定电子发射元件对应的发光区域的发光量的增量被存在的屏蔽部件抑制，允许优先采用用于增加输入信号的值的校正。

允许优先采用这样的结构，其中，根据通过用与由邻近电子发射元件中的每个属于的像素所拥有的发光区域的每种发光颜色对应的值，对与由与预定电子发射元件邻近的多个电子发射元件中的每个发射的电子的量对应的值进行调节而得到的值，对用于预定电子发射元件的输入信号进行校正，其中，由来自所述邻近电子发射元件的电子发射引起的电子被阻止入射到与预定电子发射元件对应的发光区域上。

具体地说，允许优先采用这样的结构，其中，对用于与屏蔽部件邻近的预定电子发射元件的输入信号的校正包括这样的校正，即，根据通过用与由特定邻近电子发射元件属于的像素所拥有的发光区域的发光颜色对应的值，对由该特定邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的值进行的校正，

并且，特定邻近电子发射元件

(i)是邻近预定电子发射元件的电子发射元件，

(ii)屏蔽部件不阻止由来自特定邻近电子发射元件的电子发射引起的电子入射到与预定电子发射元件对应的发光区域上，并且

(iii)由从特定邻近电子发射元件发射的电子入射到屏蔽元件上而引起的电子(由电子入射到在屏蔽部件中的反射电子或者屏蔽部件而从屏蔽部件输出的二次电子等)入射到与预定电子发射元件对应的发光区域上。此外，允许优先采用这样的结构，其中，根据通过用与来自由特定邻近电子发射元件属于的像素所拥有的发光区域的发光颜色对应的值，对与由该邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的值进行的校正是这样的校正，其中，由根据经过调节的值进行校正的输入信号得到的发光量小于不进行校正的情况下的发光量。

本发明包括一种电视设备，更具体地说本发明还披露了一种电视设备，包括：接收电路，用于接收电视信号；以及图像显示设备，用于根据由接收电路接收的信号进行显示。

同时，作为具有发光区域的发光体，可以使用荧光体。由与预定电子发射元件邻近的电子发射元件发射的电子引起的、来自与预定电子发射元件对应的发光区域的光发射的增量是由邻近电子发射元件发射的、反射并且入射到与预定电子发射元件对应的发光区域上的电子引起的光发射增量，或者，是由邻近电子发射元件发射的、入射到与预定电子发射元件对应的发光区域上的电子产生的二次电子引起的光发射增量。

附图说明

图1为按照第一到第三实施例的电路框图；

图2为邻近数据积分(integrating)部分的详细图；

图3为乘法器的详细图；

图4A为围绕关注像素(noteworthy pixel)的像素的布置图，并且，

图4B示出了系数a11到a77的值；

图5A到5C用于说明第一实施例的校正；

图6为围绕关注像素的像素和间隔件的布置图；

图7A到7F示出了系数a11到a77的值；

图8A到8G示出了系数a11到a77的值；

图9示出了使用图像显示设备的电视设备的结构；

图10示出了在实施例中使用的显示部分的结构；并且

图11示出了图像显示设备的实施例。

具体实施方式

作为累积研究的成果，本发明的发明人已经认识到，当由电子发射元件发射的电子不仅进入与该电子发射元件对应的发光区域，而且进入该区域附近的(包括与该区域相邻的)不同颜色的发光区域时，会发生在使用电子发射元件的传统图像显示设备中见到的色饱和度下降，并且，作为努力的成果，找到了用于改进这个问题的新颖的图像显示设备的结构以及其驱动信号的校正方法。

以下将对本发明的图像显示设备的特定例子及其驱动信号的校正方法进行描述。

尽管为了简化对以下实施例的描述，在对图像显示设备进行这样的假定下进行描述，即，在图像显示设备中，被输入到图像显示设备的图像数据和显示亮度是线性的，但很显然，本发明的应用范围不限于本例。

在下文中，在存在预定发光区域和与这个预定发光区域邻近的发光区域的结构中，伴随着来自与预定发光区域对应的电子发射元件的对预定发光区域的电子发射的、来自与预定发光区域邻近的发光区域的光发射被称为光晕(halation)。

(第一实施例)

作为本发明的第一实施例，以下将对用于使由于光晕导致的图像质量下降减轻小的滤波器以及相关的滤波处理进行描述。

在本实施例的图像显示设备中，其屏幕由多个像素构成。每个像素具有一个发光区域，发光区域具有多个不同颜色，具体地说为红色(R)、绿色(G)和蓝色(B)，中的任何一种颜色作为其发光颜色。作为构成发光区域的发光体，使用了发射作为电子辐射的结果的光的荧光体。通过对具有红色发光区域的像素、具有绿色发光区域的像素和具有蓝色发光区域的像素进行组合来调节每种颜色的发光量，实现了在视觉方面呈现中性色。每个像素具有电子发射元件，用于用电子对每个像素所拥有的发光区域进行辐射。具体地说，作为优选的电子发射元件，这里使用了表面导电型发射元件。

图10示出了以下描述的实施例的图像显示设备的显示部分的结构。

图11示出了以下描述的实施例的图像显示设备的结构。这个图像显示设备包括显示部分1701和驱动电路1702。图10示出了显示部分1701的结构。驱动电路1702包括调制信号输出电路1704、扫描信号输出电路1705和信号处理电路1703。调制信号输出电路1704给显示部分1701提供调制信号。扫描信号输出电路1705给显示部分1701提供扫描信号。信号处理电路1703对通过输入线路1706输入的外部信号(来自计算机等的信号)或者由信号处理电路1703所拥有的天线接收的广播信号进行处理，从而生成色调信号(tone signal)或定时信号，并且将这些信号提供给调制信号输出电路1704或扫描信号输出电路1705。信号处理电路1703具有校正电路1707，并且，校正电路1707进行下面将描述的校正处理。

图10中示出的显示部分包括电子发射元件和发光体。作为电子发射元件，使用了各种电子发射元件，例如，由发射器圆锥和栅极电极组合构成的Spint型电子发射元件、使用如碳纳米管或石墨纳米纤维等碳纤维的电子发射元件以及MIM型电子发射元件等。在这里示出的实施例中，将表面导电型发射元件4004用作特别优选的电子发射元件。这里，采用了这样的结构，其中，用多根扫描信号施加导线4002和多根调制信号施加导线4003将多个表面导电型发射元件4004连接在矩阵中。将由扫描信号输出电路1705输出的扫描信号逐行地加在多根扫描信号施加导线4002上。此外，将由调制信号输出电路1704输出的调制信号加在多根调制信号施加导线4003上。在作为基板的玻璃板4005上提供电子发射元件以及在矩阵中连接电子发射元件的扫描信号施加导线和调制信号施加导线。

按照这里示出的实施例，将荧光体4008用作发光体。在起基板作用的玻璃板4006上提供荧光体4008。在玻璃板4006上提供金属衬4009，金属衬4009是用于对由电子发射元件发射的电子进行加速的加速电极。从电源4010通过高压接线端4011给金属衬4009提供加速电压。用作外框的玻璃框4007位于玻璃板4005与玻璃板4006之间。在气密条件下将玻璃板4005与玻璃框4007之间的间隙以及玻璃板4006与玻璃框4007之间的间隙密封，并且，由玻璃板4005、玻璃板4006和玻璃框4007构成气密容器。气密容器的内部保持真空。在这个气密容器中布置间隔件4012，以便防止气密容器被气密容器里面与外面的压力差压碎。

在具有这样的结构的显示部分中，大致与每个电子发射元件相对的位置用作与每个电子发射元件对应的发光区域。

图1为示出了按照本实施例的校正电路的结构的电路图。参照图1，标号20表示邻近数据积分部分(积分电路)，标号6表示RGB相加部分(加法电路；校正值计算电路)，标号7R、7G、7B表示系数计算部分，用于计算对应于红色、绿色和蓝色的调节系数。标号8、9、10表示加法器(驱动信号生成电路)，标号11表示比较器。邻近数据积分部分20包括用于RGB的，具有相同配置的三个电路。

将经过采样的数字RGB数据R1、G1、B1作为输入信号输入到邻近数据积分部分20。这个RGB数据为与亮度成线性关系的数据。如果RGB数据与亮度成非线性关系，则可以利用表格等将其转换为线性数据。

图2为图1的邻近数据积分部分20的详细图。图中，标号1表示水平同步周期(1H)延迟电路，标号2表示像素(1P)延迟电路，标号3表示将系数拾取为数据的乘法器，标号4表示沿着水平方向对数据进行积分的水平加法器，标号5表示对已经被沿着水平方向积分的数据沿着垂直方向进行积分的垂直加法器。

以下将利用图2对邻近数据积分部分20的处理进行说明。经过采样的数字RGB信号R1、G1、B1被输入到邻近数据积分部分20。由于不论RGB，邻近数据积分部分20都具有相同的结构，因此将以R为例，对邻近数据积分部分20进行描述。

首先将对1H延迟电路1进行说明。输入到邻近数据积分部分20的数据R1被1H延迟电路1延迟1H。作为将R1延迟了1H的结果的信号称为R2，作为又被延迟了1H的结果的信号称为R3，作为又被延迟了1H的结果的信号称为R4，作为又被延迟了1H的结果的信号称为R5，作为又被延迟了1H的结果的信号称为R6，并且，作为又被延迟了1H的结果的信号称为R7。

由于通常从屏幕上的行数据输入图像数据，因此，信号R2是总在R1的一行上的数据。同样，R3是在R2的一行上的数据，R4是在R3的一行上的数据，R5是在R4的一行上的数据，R6是在R5的一行上的数据，R7是在R6的一行上的数据。

接着将对1P延迟电路2进行描述。1P延迟电路2是将数据沿着水平方向延迟一个像素的电路。例如，信号R8是作为将信号R7延迟一个像素的结果的信号。由于通常从屏幕的左侧的数据输入图像数据，因此信号R8总是在信号R7左边的像素数据。同样，信号R9是R8左边的像素数据，信号R10是R9左边的像素数据，信号R11是R10左边的像素数据，信号R12是R11左边的像素数据，信号R13是R12左边的像素数据。尽管已经在邻近数据积分部分20的最上面的行21上，对1P延迟电路进行了说明，但是，在邻近数据积分部分20的任何行上，1P延迟电路2进行相同的处理。

在邻近数据积分部分20的沿着上/下以及左/右方向的中心(以下称为关注像素)的数据(以下称为关注像素数据)是R14。关注像素数据R14是作为将R4数据沿着水平方向延迟三个像素的结果的数据。即，关注像素数据R14是在从数据R4的显示像素向左移动三个像素的像素上显示的数据。同样，关注像素数据R14还是在从数据R10的显示像素向下移动三个像素的像素上显示的数据。

如果对关注像素数据R14加以关注，则在邻近数据积分部分20以内的数据是由沿着垂直和水平方向围绕关注像素的各7个像素构成的矩形内的数据。例如，R10是在R14上面三个像素的数据，R4是在R14右面三个像素的数据，R7是在R14上面三个像素并右面三个像素的数据。即，邻近数据积分部分20能够对沿着垂直和水平方向围绕关注像素的各7个像素的数据进行处理。一般将其称为7抽头滤波器。

由光晕达到的范围确定上述滤波器抽头的数量(在本实施例中为7)。按照本实施例，如果电子辐射到荧光体上，则围绕该像素的光晕产生圆形的光发射。如果应该考虑的圆形区域的光晕的直径达到n个像素，则需要n抽头滤波器。

虽然按照本实施例，设置了n＝7，但是，如果应该考虑的光晕的范围只是上/下以及左/右与关注像素相邻的像素，则可以使用n＝3的滤波器。

上述的光晕达到的区域的直径取决于布置了荧光体的面板(玻璃板4006)与布置了电子源的后板(玻璃板4005)之间的间隔。因此，可以对应于面板与后板之间的间隔，确定滤波器抽头的数量。

接着将对乘法器3进行描述。图3示出了乘法器3的结构。乘法器3输出对两个输入50和51进行相乘的结果。按照本实施例，标号50表示数据，而标号51表示用于相乘的系数。例如，如果数据50为图2中的R13，则系数51为a11。尽管乘法器原来具有图3所示的结构，但是图2以简化的方式表示在乘法器3内的系数。

如图2所示，用系数a21乘以数据R12，用系数a31乘以数据R11，用系数a41乘以数据R10，用系数a51乘以数据R9，用系数a61乘以数据R8，用系数a71乘以数据R7。尽管已经在邻近数据积分部分20的最上面的行21上对乘法器3的处理进行了说明，但是，乘法器3对邻近数据积分部分内的任何行进行相同的处理。

水平加法器4将单个行的数据相加。按照本实施例，每行有六个水平加法器4。由于给七个行提供水平加法器4，因此在邻近数据积分部分20内需要总共6×7＝42个水平加法器4。输入到水平加法器4的数据为来自乘法器3的输出。水平加法器4将从乘法器3输出的数据逐行相加。

下面可以以邻近数据积分部分20的最上面的行21为例，对乘法器3和水平加法器4的处理说明如下。

R15＝R13×a11+R12×a21+R11×a31+R10×a41+R9×a51+R8×a61+R7×a71(公式1)

上面的公式说明对邻近数据积分部分20的最上面的行21的处理，并且，对邻近数据积分部分20中的的任何行进行相同的处理。以下将对系数a11到a77的细节进行描述。

以这样的方式被沿着水平方向积分的邻近数据被垂直加法器5沿着垂直方向相加。如图2所示，假设由水平加法器4输出的每行的邻近数据为R15到R21，则垂直加法器5的输出值R22被表示在以下公式中。

R22＝R15+R16+R17+R18+R19+R20+R21(公式2)

按照本实施例，R22称为邻近数据积分值。邻近数据积分值R22是作为对关注像素R14的、用系数a11到a77进行过加权的邻近数据的积分结果的值。这样，邻近数据积分部分20输出关注像素数据R14和邻近数据积分值R22两个信号。

以上描述的是关于邻近数据积分部分20的处理。尽管以上仅对关于R的处理的例子进行了说明，但是对G和B进行完全相同的处理。关于G，输入G1，并且随后输出关注像素数据G14和邻近数据积分值G22。关于B，输入B1，并且输出关注像素数据B14和邻近数据积分值B22。

接着将参照图1，对邻近数据积分部分20之后的处理进行描述。由系数计算部分7R、7G、7B用每个颜色的调节系数(k_R，k_G，k_B)乘以从邻近数据积分部分20输出的邻近数据积分值R22、G22、B22。

同时地，系数计算部分7R、7G、7B用预定系数乘以输入数据R22、G22、B22中的每一个。这个系数的目的在于反映光晕对校正值的影响程度，并且按照如下所述对这个系数进行确定。

假设由来自电子源的电子的辐射导致的光发射(不包括光晕的光发射，以下称为辉点)的强度为L0，并且，由光晕引起的光发射的强度为L1。按照以下公式确定要由系数计算部分7(7R、7G、7B)进行相乘的系数k。

k＝L1/L0(公式3)

这里，可以通过实验得到k的值。由于通常情况下L0大于L1，因此k的值在0和1之间。具体在本实施例中，通过对这个系数k根据每个颜色变化的情况加以注意，得到用于每个对应颜色的系数k，并且将系数k用作调节系数k_R，k_G，k_B。

更详细地说，这里将其设定为

k_R＝0.015，

k_G＝0.012和

k_B＝0.018。

这意味着输入信号(像素数据)的值的1.5％、1.2％和1.8％为关注像素的发光量的增量，它是与由邻近电子发射元件发射的电子的量大致对应的值，是进行光晕校正的目标。

在本实施例的系数计算部分中，在每个系数与输入信号相乘之后，在使k的符号相反的情况下输出k值。由RGB相加部分6对每个系数计算部分7R、7G、7B的输出进行相加。假设RGB相加部分6的输出为W22，则W22被表示在以下公式中。

W22＝-(k_RR22+k_GG22+k_BB22)(公式4)

这个W22是要加到关注像素数据R14、G14、B14上的校正值。

加法器8、9、10的输出R24、G24、B24表示在以下公式中。

R24＝R14+W22(公式5)

G24＝G14+W22(公式6)

B24＝B14+W22(公式7)

比较器11将输入数据与0进行比较，并且输出较大的值。因此，比较器11的输出数据R25、G25、B25为如下。

R25＝R24：R24＞0(公式8)

＝0：R24≤0

G25＝G24：G24＞0(公式9)

＝0：G24≤0

B25＝B24：B24＞0(公式10)

＝0：B24≤0

接着将对邻近数据积分部分20的系数a11到a77进行描述。

图4A示出了在对应于一种颜色的像素p44作为关注像素的情况下，围绕关注像素p44，沿着垂直和水平方向各布置了对应于相同颜色的七个像素。pnm(n、m表示1到7)表示像素。假设按照相同的定时，作用在像素p11到p77的数据上的系数为a11到a77。

本实施例的图像显示设备具有这样的结构，其中，在围绕辉点的圆形区域中产生光晕发射。图4A中的实线60表示当关注像素p44发光时产生光晕发射的区域。按照本实施例，用虚线61近似实线圆60，以便使系数a11到a77简化。即，如果当关注像素p44发光时光晕发射出现在被虚线61包围的像素中，则实线圆被近似。

当关注像素p44发光时出现光晕发射的像素是被虚线61包围的像素，并且，这意味着当被虚线61包围的像素发光时，关注像素p44受由反射电子引起的光晕发射的影响。

按照本实施例，假设系数a11到a77为0或1。能够在关注像素中引起光晕发射的像素的系数为1，其它情况的系数为0。由于能够在关注像素中引起光晕发射的像素是在图4A中的虚线61内的像素，因此系数a11到a77为图4B所示。在该图中，左上角表示系数a11，右下角表示系数a77，中心表示关注像素的系数a44。

按照本实施例，假设能够在关注像素中引起光晕发射的像素为7×7的像素区域。例如，在3×3像素区域的情况下，关注像素的上/下以及左/右的像素的系数，即a43、a34、a44、a54、a45为1，其它像素的系数为0。如果没有关注像素的反射电子辐射关注像素的情况，则a44只需为0。

如果按照上述对系数a11到a77进行设置，则图1的邻近数据积分值R22、G22、B22为在关注像素引起光晕发射的像素的每种颜色的数据的积分值。由于光晕是由反射电子引起的发光，因此，在使用电子发射元件的图像显示设备中，无论R、G、B都产生光晕。即，R的反射电子使G、B的关注像素发光。当然，G、B的反射电子使其它颜色的关注像素发光。因此，是这样构想的，为了抑制色饱和度下降，可以从关注像素数据中减去其它颜色的光晕数据。

系数计算部分7R、7G、7B是这样的电路，它将在关注像素中引起光晕发射的像素的每种颜色的数据的积分值与用于估算由每种颜色的光晕产生的发光量的增量的系数相乘。按照每种颜色进行计算，因此，这可以符合这样的结构，其中，对辐射电子的反射根据对应于每种颜色的荧光体变化。

RGB加法部分6对RGB中的每一个的系数计算部分7R、7G、7B的输出进行积分。通过用用于估算由每种颜色的光晕发射引起的增量的系数乘以与在关注像素中引起光晕发射的每种颜色的多个邻近电子发射元件对应的像素数据积分值，得到和W22，然后，给这个值加上负号。

作为从关注像素数据R14、G14、B14中减去数据W22的结果，数据R24、G24、B24是去除了由光晕引起的发光量(由光晕在关注像素引起的发光量的增量)的数据。

此时，如果W22大于R14，则R24变为负值。在这种情况下，比较器11的输出为0。这样得到的数据R25、G25、B25是作为减去了由光晕引起的发光量的结果的图像数据。如果根据这个数据对构成图像显示设备的电子发射元件进行驱动，则在图像数据上被减去的光晕的发光量被加上了实际光晕，使得以理想的亮度和理想的色度发射光。即，通过将考虑了其它颜色的邻近数据值的值用作预定颜色的显示数据，能够实现具有优选色度的显示。

图5示出了当对某些像素加以注意时的RGB数据值的例子。假设原始数据为R＝10，G＝15，B＝255，如图5A所示。这是在没有光晕的图像显示设备中，外表特征是蓝色的数据。

如果在不进行在本实施例中提到的校正的情况下显示图像，则会

在加上了来自周围像素的光晕的情况下进行图像显示，如图5B所示。

在本实施例的校正中，从图像数据中减去了光晕引起的发光量，如图5C所示。如果就上述例子而言，由于光晕引起的发光量对应于图像数据8，则因此从图像数据中减去这个量，并且，用R＝2，G＝7，B＝247的数据驱动电子发射元件，以显示图像。结果，当显示图像时，光晕发射的量被加上了实际光晕，并且，光晕导致的色饱和度下降被校正到与原始数据相同的色饱和度，因此，按照与原始数据相同的RGB亮度、色饱和度和色度显示图像。

已经关于下述显示设备，对本实施例进行了描述，其中，为了简化描述，输入到图像显示设备的图像数据与显示亮度成线性关系。在图像数据与显示亮度成非线性关系的显示设备中，当显示图像时，需要利用表格等将图像数据转换为符合显示特性的数据。

尽管按照本实施例，不仅已经考虑了在单个像素内的光晕，而且已经考虑了在7×7像素区域中的光晕，可以适当地确定考虑来自除了与发光区域对应的电子发射元件以外的哪个电子发射元件的电子对关注发光区域的光发射的影响，并且，通过对应地设置供在邻近数据积分部分中使用的a11到a77，可以对需要对其考虑光晕的对象进行选择。

(第二实施例)

图10中示出的显示部分具有间隔件4012。这个间隔件4012防止气密容器被气密容器的里面与外面之间的压力差压碎。为了防止电子辐射到与其它电子发射元件对应的发光区域，这个间隔件4012将来源于从预定电子发射元件发射的电子的电子(部分从该电子发射元件发射的电子，去往其它电子发射元件面对的发光区域的电子，以及被发光体(荧光体)或附近的其它部件(上面布置了荧光体的背板或者作为加速电板的金属衬)反射之后去往其它电子发射元件面对的发光区域的电子)屏蔽。玻璃基板4005或者在玻璃基板4006上提供的肋可以变为产生电子屏蔽作用的电子屏蔽部件。如果按照与所有电子发射元件对应的均匀的位置关系对这样的电子屏蔽部件进行布置，则对每个电子发射元件产生电子屏蔽作用。但是，如果像图10中示出的间隔件4012那样，在显示部分中不均匀地布置电子屏蔽部件，则由电子屏蔽部件引起的与每个电子发射元件对应的电子屏蔽作用变得不均衡。例如，来源于由间隔件4012附近的电子发射元件发射的电子的电子被间隔件4012屏蔽，因此，这些电子不能到达与相对于间隔件4012位于前面所述的电子发射元件相对侧的电子发射元件对应的发光区域。在位于距离间隔件4012充分远的电子发射元件，不产生由间隔件4012引起的电子屏蔽作用。因此，产生由间隔件4012引起的不均匀的电子屏蔽作用。

作为本发明的第二实施例，将对这样的例子进行描述，其中，仅在靠近间隔件的部分，改变了第一实施例的处理。由于反射的电子被间隔件(屏蔽部件)屏蔽，因此靠近间隔件时，光晕的强度降低。如果与不靠近间隔件的部分一样对靠近间隔件的部分应用与第一实施例相同的滤波器，则在间隔件附近出现过校正。按照本实施例，关于靠近间隔件的部分，通过改变系数a11到a77，解决了这个问题。

本实施例的电路与图1和2中示出的电路相同。不同点在于改变了邻近数据积分部分20的系数a11到a77的值。

假设七抽头邻近数据积分部分20的像素为p11到p77，如图6所示。图2的系数a11到a77是要与像素p11到p77的像素数据相乘的系数。

按照本实施例，假设间隔件是布置在像素行的中心的板形部件，并且，有一行在其下面。

在间隔件之上的像素行称为上方第一邻近，在上方第一邻近之上的像素行称为上方第二邻近，并且，在上方第二邻近之上的像素行称为上方第三邻近。例如，如果间隔件位于图6中的位置A，则上方第一邻近为像素p17到p77的行，上方第二邻近为像素p16到p76的行，上方第三邻近为像素p15到p75的行。此外，在间隔件之下的像素行称为下方第一邻近，在下方第一邻近之下的像素行称为下方第二邻近，在下方第二邻近之下的像素行称为下方第三邻近。例如，如果间隔件位于图6中的位置B，则像素p17到p77的行为下方第一邻近。

按照本实施例，假设显示设备的垂直分辨率为768，每隔40行布置一个间隔件，布置20个间隔件。

如果间隔件位于图6的位置A有，则当邻近关注像素p44的像素的电子发射元件发射电子时辐射到关注像素p44的电子(主要是由邻近关注像素的像素的电子发射元件发射、然后反射和辐射到关注像素的电子，称为反射电子)不会被间隔件屏蔽。原因在于产生辐射到关注像素p44上的反射电子的下限行是p17到p77，并且，无论是否有间隔件，下面的行上的反射电子不会辐射到关注像素p44。因此，如果间隔件在位置A，则系数a11到a77为在第一实施例的图4B中表示的值。

如果间隔件在图6的位置B，则在辐射到关注像素p44的反射电子中，位于相对于间隔件与关注像素p44相对侧的像素的反射电子被间隔件屏蔽。不论是否有间隔件，p17到p37以及p57到p77的反射电子不会辐射到关注像素p44上。但是，p47的反射电子被间隔件屏蔽。

如在第一实施例中所描述的，邻近数据积分部分20获得在关注像素中引起光晕发射的像素数据的积分值。因此，反射电子被间隔件屏蔽并且不会引起光晕发射的像素数据应该从积分中排除。因此，如果间隔件在图6的位置B，则系数a47为0，系数a11到a77如图7A所示。

如果间隔件在图6的位置C，则辐射到关注像素的反射电子被间隔件屏蔽。在这种情况下，位于相对于间隔件与关注像素相对侧的像素p26到p66、p47的反射电子被间隔件屏蔽。不论是否有间隔件，p16、p76、p17到p37、p57到p77的反射电子不会辐射到关注像素p44上。此时，系数a11到a77变为如图7B所示。

同样，如果间隔件在图6的位置D，则系数a11到a77变为如图7C所示。

虽然到目前为止，关注像素p44位于间隔件之上，但如果间隔件到达位置E，则关注像素在间隔件之下。由于在像素在关注像素p44之下的情况下，它们的反射电子不会被间隔件屏蔽，因此在p44之下的系数a14到a77与第一实施例相同。另一方面，由于在关注像素p44之上的像素反射电子被间隔件屏蔽，因此系数a11到a73全变为0。如果间隔件位于位置E，则系数a11到a77变为如图7D所示。

与上述情况相同，如果间隔件位于图6的位置F，则位于相对于间隔件与关注像素相对侧的像素的系数a11到a72变为0，而其它系数变为与第一实施例的值相同。因此，如果间隔件位于位置F，则系数a11到a77变为如图7E所示。

同样如果间隔件位于位置G，则系数a11到a77变为如图7F所示。

如果间隔件位于位置H，则辐射到关注像素p44上的反射电子不会被间隔件屏蔽。因此，这种情况下的系数变为与图4B所示的第一实施例相同。

对上述系数的转换在水平同步周期内的消隐周期中进行。例如，如果间隔件在图6的位置A，则系数a11到a77被设置为图4B中的值。此时，p17到p77为上方第一邻近。由于输入数据R1、G1、B1为p77的像素数据，因此出现输入数据为上方第一邻近的数据。

接着，如果间隔件位于图6的位置B，则p17到p77为下方第一邻近，并且，输入数据R1、G1、B1为下方第一邻近的数据。此时，系数a11到a77被设置为图7A中的值。即，在输入数据从上方第一邻近数据变到下方第一邻近数据的消隐周期中，系数a11到a77从图4B变到图7A。

接着，如果间隔件位于图6的位置C，则p17到p77为下方第二邻近，输入数据R1、G1、B1为下方第二邻近的数据。此时，系数a11到a77被设置为图7B中的值。即，在输入数据从下方第一邻近数据变到下方第二邻近数据的消隐周期中，系数a11到a77从图7A变到图7B。

同样，在输入数据从下方第二邻近数据变到下方第三邻近数据的消隐周期中，系数a11到a77从图7B变到图7C，并且，在输入数据从下方第三邻近变到下方第四邻近的消隐周期中，系数a11到a77从图7C变到图7D。在输入数据从下方第四邻近变到下方第五邻近的消隐周期中，系数a11到a77从图7D变到图7E。在输入数据从下方第五邻近变到下方第六邻近的消隐周期中，系数a11到a77从图7E变到图7F。在输入数据从下方第六邻近变到下方第七邻近的消隐周期中，系数a11到a77从图7F变到图4B。

因此，邻近数据积分值R22、G22、B22不包含关于被间隔件屏蔽的反射电子的数据，其中只包含被关注像素p44辐射的反射电子的数据。与第一实施例相同，利用系数计算部分7R、7G、7B将这个数据乘以调节系数k_R、k_G、k_B，并且，利用RGB相加部分6求和，得到W22，然后，从关注像素数据R14、G14、B14中减去W22。

因此，在不对被间隔件屏蔽的光晕进行校正的情况下，即使在间隔件附近，也能够进行适当校正。

(第三实施例)

作为本发明的第三实施例，将对这样的例子进行描述，其中，作为间隔件邻近像素数据，给出了关于与光晕对应的量的数据。由于在邻近间隔件之处反射电子被间隔件屏蔽，因此，光晕的强度低于不靠近间隔件的地方，因而产生了由于有间隔件而导致的亮度和色饱和度不均匀。按照本实施例，对不靠近间隔件的地方不进行校正，将邻近间隔件的亮度和色度校正到以与不靠近间隔件的地方的方式相同的方式引起光晕的亮度和饱和度。

按照本实施例，与第二实施例一样，间隔件是布置在某些像素行的中心的板形部件，并且，在间隔件的下面有一行。此外，与第二实施例一样，显示设备的垂直分辨率为768，并且，每隔40行布置一个间隔件，共有20个间隔件。

本实施例的电路与图1、2相同。与第一实施例的不同点在于邻近数据积分部分20的系数a11到a77的值改变，并且，当系数计算部分7R、7G、7B输出时，不改变符号。将利用相同的标号表示与第一实施例相同的结构，并且，这里不对其进行重复描述。

首先，将对关注像素位于不靠近间隔件的地方的情况进行描述。在图6中，考虑关于关注像素p44，间隔件在A或H，或者在A或H之外。换句话说，这种情况相当于关注像素不在上方第三邻近与下方第三邻近之间的间隔中。在这种情况下，辐射到关注像素p44的反射电子不会被间隔件屏蔽，因此不会出现由于存在间隔件而引起的亮度和色度不均匀。

按照本实施例，邻近数据积分部分20计算反射电子被间隔件屏蔽的像素的数据积分值，尽管如果没有间隔件反射电子被辐射到关注像素。在上述情况下，由于不存在这样的像素，因此像图8A那样将系数a11到a77都设置为0。图1的邻近数据积分部分20的输出数据R22、G22、B22都变为0，并且，用于将作为这些数据与用于估算由光晕引起的发光量的系数相乘的结果的值相加的RGB相加部分6的输出W22也变为0。

按照第一和第二实施例，系数计算部分7R、7G、7B用调节系数k_R、k_G、k_B进行相乘，并且在输出之前改变符号。但是，本实施例的系数计算部分7R、7G、7B用调节系数k_R、k_G、k_B乘以输入信号，并且，在不改变符号的情况下输出。在上述例子中，由于邻近数据积分部分20的输出为0，因此，系数计算部分7R、7G、7B的输出也为0。

加法器8、9、10的输出如下：

R24＝R14+W22(公式11)

G24＝G14+W22(公式12)

B24＝B14+W22(公式13)

关注像素数据R14、G14、B14按原样输出。比较器11进行公式8、9、10的处理，并且，比较器11的输出R25、G25、B25等于R14、G14、B14。因此，在不对数据进行任何校正的条件下进行显示。

按照本实施例，如果关注像素存在于不邻近间隔件之处，则在不进行任何校正的情况下按原样显示输入数据。

接着将对关注像素靠近间隔件的情况进行描述。如果间隔件位于图6中的位置B，则在辐射到关注像素p44的反射电子中，位于相对于间隔件与关注像素p44相对侧的像素的反射电子被间隔件屏蔽。不论是否有间隔件，p17到p37以及p57到p77的反射电子都辐射不到关注像素p44。但是，p47的反射电子被间隔件屏蔽。

按照本实施例，邻近数据积分部分20对产生辐射到关注像素的反射电子的像素的数据积分值进行计算，除非设置了间隔件，对关注像素的反射电子被间隔件屏蔽。因此，如果间隔件在图6的位置B，则系数a47变为1，而其它系数变为0，并且，系数a11到a77变成如图8B所示。

如果系数a11到a77为如图8B所示，则邻近数据积分部分20的输出R22、G22、B22等于p47的RGB像素数据。RGB加法器6对输出R22、G22、B22与利用系数计算部分7R、7G、7B的每种颜色的系数相乘的结果进行求和，以便得到作为校正值的W22。系数计算部分7R、7G、7B的和与对应于光晕的反射电子的量的数据相对应，由于被间隔件屏蔽，因此这些反射电子不被辐射到关注像素p44。利用加法器8、9、10将与如果不存在间隔件则应该辐射到关注像素的光晕对应的反射电子的量的数据W22加到关注像素数据R14、G14、B14上。

按照本实施例，由于系数计算部分7R、7G、7B不使符号改变，因此，加法器8、9、10的输出总是正的。因此，是否有比较器11都没问题。即，建立了以下关系：

R25＝R24

G25＝G24

B25＝B24(公式14)

如果间隔件位于图6中的位置C，则本来应该被辐射到关注像素的反射电子被间隔件屏蔽。在这种情况下，位于相对于间隔件与关注像素相对侧的p26到p66、p47的反射电子被间隔件屏蔽。不论是否有间隔件，p16、p76、p17到p37以及p57到p77的反射电子不会辐射到关注像素p44。按照本实施例，由于反射电子被间隔件屏蔽的像素的系数为1，因此，系数a11到a77变为如图8C所示。

此时，加法器6的输出数据对应于这样的数据，即与由于被间隔件屏蔽而不辐射到关注像素p44的光晕对应的反射电子的量的数据。由加法器8、9、10将该数据加到关注像素数据R14、G14、B14上。

同样，如果间隔件位于图6中的位置D，则系数a11到a77变为如图8D所示。如果系数a11到a77为1，则它们的像素的反射电子被间隔件屏蔽。

如果间隔件位于图6中的位置E，则反射电子被间隔件屏蔽的像素移到间隔件之上。在这种情况下，系数a11到a77变为如图8E所示。同样，如果间隔件位于图6中的位置F，则系数a11到a77变为如图8F所示，如果间隔件位于图6中的位置G，则系数a11到a77变为如图8G所示。

对上述系数的转换在水平同步周期内的消隐周期中进行。这个转换操作与第二实施例相同。

利用上述处理，通过将与被间隔件屏蔽的光晕对应的反射电子的量的数据施加到作为图像数据的关注像素，对间隔件附近进行校正。因此，能够减小间隔件附近与非间隔件附近之间的图像质量的差异。

(第四实施例)

在第二和第三实施例中，进行了考虑由间隔件引起的对电子的屏蔽作用的校正。另一方面，在间隔件中，通过电子入射(impinge)，可能产生反射电子或发射二次电子的作用。在与关注像素的电子发射元件对应的发光区域中，来源于由电子发射元件或者相对于间隔件与该电子发射元件位于同侧的电子发射元件发射的电子的电子(在从电子发射元件发射的电子对应的发光区域中反射的电子，或者，除此之外，从电子发射元件发射的并且不入射到它们中的任何一个的电子本身)入射到间隔件上，结果，出现被间隔件反射或二次发射的电子，因此，由于它入射到关注像素的发光区域，因而关注像素的发光量增加。尽管这个作用不大，但是，通过进行考虑这个作用的校正，能够进行更合适的校正。

更具体地说，作为用于估算由间隔件引起的光发射增量的电路，提供了与在图1的结构中使用的邻近数据积分部分20、系数计算部分7R、7G、7B以及加法器6相同的电路。积分部分对在当发射电子时会在关注像素中产生由间隔件引起的反射电子(包括二次电子)的影响的元件的数据进行积分。对于每个积分值，利用与图1的系数计算部分相同的电路对每种颜色的系数进行计算。通过用表示间隔件中的反射程度的系数(这里采用0.0166)乘以每种颜色的系数(可以是与在第一到第三实施例中使用的系数k_R、k_G、k_B相同的值)，得到供这里使用的系数。0.00025用于红色，0.0002用于绿色，0.0003用于蓝色。加法器6将与这个系数相乘以后的数据相加，该值用作用于补偿由间隔件的反射引起的关注像素光发射的增量的校正值。更具体地说，从关注像素的数据中减去这个校正值。同时，与第二实施例和第三实施例的校正一起进行这个校正。

按照上述各个实施例，能够实现能够得到极好的发光状态的图像显示设备以及供在图像显示中使用的、对电子发射元件的驱动信号进行校正的方法。

图9示出了使用上述图像显示设备的电视机的结构。

接收电路901接收通过天线输入的电视信号，生成用于再现电视广播的信号，并且这个信号输出到图像显示设备902。

按照本发明，保证能够实现极好的图像显示的效果。

Claims

1. 一种通过用从电子发射元件发射的电子对发光体进行辐射而使发光体发光的图像显示设备，包括：

多个像素，每个像素具有电子发射元件和要被来自所述电子发射元件的电子辐射的发光区域；以及

驱动电路，用于输出驱动所述电子发射元件的驱动信号，

其中，所述多个发光区域包括分别发射彼此不同的发光颜色的多个发光区域，

其中，所述驱动电路包括用于对输入信号进行校正的校正电路，并且

其中，所述校正电路根据下述值对预定电子发射元件的输入信号进行校正，所述值是通过用与邻近于所述预定电子发射元件的电子发射元件所属于的像素的发光区域的发光颜色对应的值，对与从所述邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的。

2. 如权利要求1所述的图像显示设备，其中，根据下述值对所述预定电子发射元件的输入信号进行校正，所述值是通过用与邻近于所述预定电子发射元件的多个电子发射元件中的每一个所属于的像素所拥有的发光区域的每种发光颜色对应的值，对与由所述多个邻近电子发射元件中的每一个发射的电子的量对应的值进行调节而得到的。

3. 如权利要求1所述的图像显示设备，其中，对所述预定电子发射元件的输入信号进行的校正是这样的校正，其中，通过基于所述经过调节的值的经过校正的输入信号得到的发光量小于不进行该校正的情况下的发光量。

4. 如权利要求1所述的图像显示设备，还包括屏蔽部件，用于抑制由来自所述电子发射元件的电子发射引起的电子入射到除了与该电子发射元件对应的发光区域以外的发光区域，

其中，根据下述值对靠近所述屏蔽部件的预定电子发射元件的输入信号进行校正，所述值是通过用与下面所述的邻近电子发射元件所属于的像素所拥有的发光区域的每种发光颜色对应的值，对与由所述邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的，其中，所述屏蔽部件阻止了由来自上面所述的邻近电子发射元件的电子发射引起的电子入射到与所述预定电子发射元件对应的发光区域上。

5. 如权利要求4所述的图像显示设备，其中，根据下述值对所述预定电子发射元件的输入信号进行校正，所述值是通过用与下面所述的邻近于所述预定电子发射元件的多个电子发射元件中的每一个所属于的像素所拥有的发光区域的每种发光颜色对应的值，对与由所述邻近电子发射元件中的每一个发射的电子的量对应的值进行调节而得到的，其中，由来自上面所述的邻近电子发射元件的电子发射引起的电子被屏蔽部件阻止入射到与所述预定电子发射元件对应的发光区域上。

6. 如权利要求4所述的图像显示设备，其中，对所述预定电子发射元件的输入信号进行的校正是这样的校正，其中，通过基于所述经过调节的值校正的输入信号得到的发光量大于不进行该校正的情况下的发光量。

7. 如权利要求4所述的图像显示设备，其中，对靠近所述屏蔽部件的预定电子发射元件的输入信号的校正包括基于下述值进行的校正，所述值是通过用与特定邻近电子发射元件所属于的像素所拥有的发光区域的发光颜色对应的值，对与由所述特定邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的，

并且，对于所述特定邻近电子发射元件而言，

(i)它是邻近于所述预定电子发射元件的电子发射元件，

(ii)所述屏蔽部件不阻止由来自所述特定邻近电子发射元件的电子发射引起的电子入射到与所述预定电子发射元件对应的发光区域上，并且

(iii)由从所述特定邻近电子发射元件发射的电子入射到所述屏蔽元件上引起的电子入射到与所述预定电子发射元件对应的发光区域上。

8. 如权利要求7所述的图像显示设备，其中，根据通过用与所述特定邻近电子发射元件所属于的像素所拥有的发光区域的发光颜色对应的值对与由所述特定邻近电子发射元件发射的电子的量对应的值进行调节而得到的值进行的校正是这样的校正，其中，通过基于所述经过调节的值校正的输入信号得到的发光量小于不进行该校正的情况下的发光量。

9. 一种电视设备，包括：

接收电路，用于接收电视信号；以及

如权利要求1所述的图像显示设备，用于根据由所述接收电路接收的信号进行显示。