DE2721011A1

DE2721011A1 - Verfahren und vorrichtung fuer die gyromagnetische resonanzspektroskopie

Info

Publication number: DE2721011A1
Application number: DE19772721011
Authority: DE
Inventors: Richard R Ernst
Original assignee: Varian Associates Inc
Current assignee: Varian Medical Systems Inc
Priority date: 1976-05-13
Filing date: 1977-05-10
Publication date: 1977-12-01
Also published as: JPH0236901B2; US4068161A; FR2351413A1; JPS5310490A; CA1067576A; JPH0115812B2; CH616239A5; NL7705359A; GB1566481A; JPS61262643A

Description

Es wird ein Verfahren der gyromagnetischen Resonanzspektroskopie beschrieben, das die resultierenden Spektren dadurch vereinfacht, daß Spin-Spin-Kopplungseffekte eliminiert werden. Das Verfahren ist besonders brauchbar zum Eliminieren homonuklearer Spin-Spin-Kopplungseffekte. Bei dem Verfahren wird die Spinechoresonanz der Resonatoren erhalten und die zwischen dem Kippen der Resonatoren und dem Detektieren des resultierenden Echos verstreichende Zeit t, wird von einer Messung zur nächsten geändert. Die resultierenden Echos werden in gleichen Zeitintervallen tp gemessen. Echoresonanzdaten werden von der Zeitdomäne in die Frequenzdomäne Fourier-transformiert, um Spektraldaten in der Frequenzdomäne als Funktion von t, zu erhalten. Eine zweite Fourier-Transformation der Resonanzdaten wird dann durchgeführt, um die Spektraldaten in Daten umzuwandeln, die eine Funktion sowohl von uj , und tx ρ sind, wobei (^ -. und u· ρ jeweils mit ψ bzw. ■r- in Beziehung stehen. Die Spektraldaten in aer cc , - u> _o-

tp 1 C.

Ebene werden dann unter 4-5° zur u; ~- und ui ,-Achse projiziert, um Spektraldaten abzuleiten, die frei sind von Spin-Spin-Kopplungseffekten. Die Daten können auch senkrecht zur und auf die ω ,-Achse projiziert werden, um ein J-Kopplungsspektrum zu erhalten.

Hintergrund der Erfindung

Die Erfindung betrifft allgemein die gyromagnetische Resonanzspektroskopie und insbesondere diese Spektroskopie, bei der Spinecho- und zweidimensionale Spreiz-Techniken verwendet werden, um vereinfachte Spektren zu erhalten.

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27210Π

Die gyromagnetische Spinechoresonanz ist dazu verwendet worden, ein Spektrum von Spin-Spin-Kopplungskonstanten zu erhalten, das frei ist von Inhomogenitätseffekten des Magnetfeldes und chemischen Verschiebungen (US-PS 3 753 081).

Es ist ferner vorgeschlagen worden, die Multiplett-Spektralstruktur, die durch gekoppelte gyromagnetische Resonatoren geliefert wird, beispielsweise heteronukleare Kopplung, dadurch aufzulösen, daß ein Zug vorübergehender Resonanzen des freien Induktionszerfalls induziert wird und zu einer Zeit tp die Resonanz des freien Induktionszerfalls detektiert wird. Ein entkoppelndes HF-Magnetfeld wird angelegt, um eine der Gruppen von Resonatoren, die mit der anderen gekoppelt ist, während der freien Induktionszerfall-Resonanz der ersten Gruppe anzuregen, um die Spins der beiden Gruppen zu entkoppeln. Die Dauer t-, des Entkopplungseffekts wird von einem freien Induktions-Resonanzzerfall zum nächsten geändert. Die detektierten Resonanzdaten, die eine Funktion von zwei Zeitintervallen sind, d.h., t, und tp, werden dann doppelt in die Frequenzdomäne Fourier-transformiert und als zweidimensionale Darstellung ausgegeben, um die Multiplett-Struktur der Spektren der ersten Gruppe der gyromagnetischen Körper aufzulösen (Deutsche Patentanmeldung P 26 56 166.0).

Zusammenfassung der Erfindung

Hauptziel der Erfindung ist es, ein verbessertes Verfahren und eine Vorrichtung zur Durchführung der gyromagnetischen Resonanzspektroskopie verfügbar zu machen, insbesondere

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- y-

ein verbessertes Verfahren und eine Vorrichtung zur Vereinfachung von Spektren durch Eliminieren unerwünschter homonuklearer Spin-Spin-Kopplungseffekte.

Gemäß einem Merkmal der Erfindung wird die Spinechoresonanz von gyromagnetisehen Resonanzproben mit homo-, nuklearer Spin-Spin-Kopplung erhalten. Die Spinechos werden während eines Zeitintervalls t^ als Funktion der Änderung der Zeit t, zwischen dem Kippen der Resonatoren und dem Detektieren der Resonanz detektiert. Dadurch werden detektierte Resonanzdaten erhalten, die eine Funktion sowohl von t, als auch tp sind,und aus denen vereinfachte Spektraldaten abgeleitet werden können.

Gemäß einem weiteren Merkmal der Erfindung werden die detektierten Resonanzdaten, die sowohl eine Funktion von t, als auch tp sind, doppelt in eine co -,- und cop- Ebene Fourier-transformiert, um zweidimensionale Resonanzdaten zu erhalten, um die Auflösung der Multiplett-Struktur der zu analysierenden Spektren zu erleichtern.

Gemäß einem weiteren Merkmal der Erfindung werden die doppelt Fourier-transformierten Resonanzdaten in der Frequenzdomäne unter einem Winkel entweder zur oo ,- oder Uj p-Ebene in der Weise projiziert, daß ein vereinfachtes Resonanzspektrum der untersuchten Probe erhalten wird.

Gemäß einem weiteren Merkmal der Erfindung werden die zweidxmensionalen Resonanzdaten in der Frequenzdomäne und in der Uj₁ - uo ,,-Ebene unter 4-5° entweder zur Cu₁- oder lUp-Achse projiziert, um Spektraldaten abzuleiten, die von Spin-Spin-Kopplungseffekten frei sind.

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Gemäß einem weiteren Merkmal der Erfindung werden die zweidimensionalen Resonanzdaten in der Frequenzdomäne in der (Li. - ajp-Ebene parallel zur uCp-Achse auf die ^LL\- Achse projiziert, um ein J-Spektrum der untersuchten Probe zu erhalten.

Weitere Merkmale und Vorteile der Erfindung ergeben sich aus der folgenden Beschreibung in Verbindung mit der Zeichnung; es zeigen:

Fig. 1 schematisch, teilweise als Blockschaltbild, ein gyromagnetisches Resonanzspektrometer mit Merkmalen der Erfindung;

Fig. 2 graphisch die HF-Magnetfeldintensität in Abhängigkeit von der Zeit zur Veranschaulichung eines Verfahrens zur Anregung der Spinechoresonanz der untersuchten Probe;

Fig. 3 eine Fig. 2 ähnliche graphische Darstellung eines alternativen Verfahrens zur Anregung der Spinechoresonanz der untersuchten Probe;

Fig. 4- schematisch die Speicherung der Resonanz-Spektraldaten im Speicher des Computers nach Fig. 1;

Fig. 5 ähnlich wie in Fig. 4,einen Block Resonanzdaten nach Fourier-Transformation entsprechend der Gleichung unter Fig. 4- und 5;

Fig. 6 graphisch einen Block Resonanzdaten entsprechend Fig. 5 nach Invertieren der Matrix entsprechend den Gleichungen unter dem Block in Fig. 6;

Fig. 7 schematisch einen Block Spektraldaten, der im Speicher des Rechners nach Fig. 1 gespeichert ist und einer zweiten Fourier-Transformation derselben entsprechend den Formeln unter Fig. 7 entspricht;

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Fig. 8 ein Diagramm ähnlich Fig. 7 zur Veranschaulichung der Inversion der Matrix der Daten nach Fig. 7 entsprechend den Gleichungen, die unter Fig. 8 angegeben sind;

Fig. 9 schematisch einen Block Resonanzdaten, der aus den Daten nach Fig. 8 entsprechend der unter Fig. 9 angegebenen Gleichung abgeleitet ist;

Fig.10 ein Fig. 9 ähnliches Diagramm eines Blocks Resonanzdaten, die im Speicher des Computers nach Fig. 1 gespeichert sind und von den Daten in Fig. 8 entsprechend der Gleichung unter Fig. abgeleitet sind;

Fig.11 ein Diagramm ähnlich Fig. 9 und 10 mit Veranschaulichung der Daten nach Fig. 9 und 10 und deren Interpolation zur Entzerrung der Frequenzintervalle in Οΐλ- und to^

Fig.12 ein schematisches Diagramm ähnlich Fig. 11 zur Veranschaulichung der Projektion der Spektraldaten nach Fig. 11 unter einem Winkel von 4-5° zur cOp-Achse;

Fig.13 eine zweidimensionale Darstellung der Resonanz-Spektraldaten mit Veranschaulichung als Spannungsverlauf C des projezierten Spektrums, das durch Durchführung des Schrittes nach Fig. 12 abgeleitet ist;

Fig.14 ein Computer-Flußdiagramm zur Veranschaulichung der Arbeitsweise des Computers nach Fig. 1 zur Durchführung des Resonanzverfahrens nach der Erfindung;

Fig.15 ein Computer-Flußdiagramm zur Veranschaulichung der Echozug-Subroutine des Flußdiagramms nach Fig. 14; und

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ΑΛ 27210Π

Fig. 16 ein Computer-Flußdiagramm zur Veranschaulichung der Betriebsweise des Computerprogramms zum Projizieren der Spektraldaten, das am Abschluß des Programms nach Fig. 14 ausgeführt wird.

In Fig. 1 ist ein gyromagnetisches Resonanzspektrometer mit Merkmalen der Erfindung dargestellt. Kurz gesagt, das Spektrometer 11 weist einen Behälter 12 zur Aufnahme gyromagnetischer Resonatoren auf, beispielsweise Atomkerne oder ungepaarte Elektronen, die analysiert werden sollen. In einem typischen Ausführungsbeispiel kann der Probenbehälter 12 relativ komplexe Moleküle enthalten, wie Biomoleküle, Enzyme, Peptide, Proteine oder allgemein komplizierte organische Moleküle.

Eine gemeinsame Sende-Empfangs-Spule 13 ist koaxial um den Behälter 12 herum angeordnet; diese Spule ist in axialer Ausfluchtung mit der Y-Achse des Cartesischen Koordinatensystems gewickelt, das in Fig. 1 angedeutet ist. Die einzelne Sende-Empfangs-Spule 13 ist an ein gyromagnetisches Einspulen-Resonanzspektrometer 14 angeschlossen, beispielsweise Varian Modell CFT-20 oder Bruker Modell SPX 4-100.

Die zu untersuchende Probe ist in einem relativ kräftigen unidirektionalen magnetischen Folarisationsfeld H_Q angeordnet, das zwischen den Polschuhen 15 und 16 eines relativ großen Elektromagneten erzeugt wird, beispielsweise eines Elektromagneten mit 38 cm (15") Polschuh-Durchmesser oder, in einer bevorzugten Ausführungsform, im Feld eines supraleitenden Magneten mit einer Magnetfeldintensität entsprechend einer Larmor-Resonanzfrequenz der gyromagnetischen Resonatoren im Bereich von 220 bis 360 MHz.

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Das Spektrometer 14 ist mit einem Digital-Computer 17 interfaced, beispielsweise Varian 620/L-lOO mit einem Speicher von 12 kBit, und zwar über einen Analog-Digital-Wandler 18. Ein Ausgang des Computers führt zu einer Druckanzeige 19, um zweidimensionale 2D-spektrale Darstellungen der Resonanzspektren der untersuchten Probe, zu erhalten. Eine typische 2D-Ausgabe ist in Fig. 13 dargestellt. Eine Synchron- und Befehlsleitung 21 führt Signale vom Computer 17 zum Spektrometer 14, um das Spektrometer unter die Steuerung des Computers 17 zu bringen.

Im Betrieb wird das Spektrometer 14 vom Computer 17 in der Weise gesteuert, daß die Spinecho-Resonanz der gyromagnetischen Resonatoren in der Probe angeregt wird. In einem typischen Ausführungsbeispiel können die gyromagnetischen Resonatoren die Protonen eines relativ komplexen Kohlenwasserstoffmoleküls sein. Das Spektrometer weist einen internen HF-Sender auf, der einen Impuls 22 eines hochfrequenten Magnetfeldes an die untersuchte Probe anlegt, wobei der Polarisationsvektor des HF-Magnetfeldes rechtwinklig zur Richtung des magnetischen Polarisationsfeldes liegt. Die Frequenz des hochfrequenten Magnetfeldes wird bei der Larmor-Resonanzfrequenz der untersuchten gyromagnetischen Resonatoren gewählt, und die Intensität und Dauer des angelegten magnetischen HF-Feldes werden so gewählt, daß die Magnetisierungsvektoren der gyromagnetischen Resonatoren rechtwinklig zur Richtung des magnetischen Polarisationsfeldes gekippt werden. Das wird durch den Impuls 22 in Fig. 2 angedeutet. Wenn die Resonatoren um 90° gekippt sind, wird der HF-Impuls beendet,und die Resonatoren beginnen,um das magnetische Polarisationsfeld Hq zu präzessieren. Nach einer Zeitspanne

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entsprechend —3· wird ein zweiter Impuls des hochfrequenten

Magnetfeldes mit einer solchen Intensität und Dauer angelegt, daß die Magnetisierungsvektoren der präzessierenden gyromagnetisehen Resonatoren um 180° gekippt werden, so daß der Defokussierungseffekt ihrer Präzession um die Richtung des magnetischen Polarisationsfeldes Hq umgekehrt wird. Das wird durch Impuls 23 angedeutet.

^fcl
In einer Zeit —κ nach der Mitte des Impulses 23 erreicht ein Spinecho-Resonanzsignal, das sich durch das Anlegen der Impulse 22 und 23 ergibt, eine maximale Amplitude in der Sende-Empfangs-Spule 13. Das induzierte Resonanzsignal wird mit der Sende-Empfangs-Spule 13 aufgenommen und vom Spektrometer in der Weise detektiert, daß es bei einer Anzahl gleicher Intervalle der Zeit t~ abgefragt wird, die nach t, beginnt. Ersichtlich beginnt also zum Zeitpunkt t, nach der Anlegung des ersten Impulses 22 das Detektieren des Spinecho-Resonanzsignals, und das Spinecho-Resonanzsignal wird an einer Anzahl gleicher Intervalle der Zeit t~ detektiert. Die detektierten Resonanzdaten werden im Speicher des Computers 17 gespeichert.

Als Alternative zum Anlegen eines einzelnen 180°-Impulses

23 kann während des Zeitintervalls t, eine Folge solcher Impulse verwendet werden, wie in Fig. 3 angedeutet. Bei dem Spinecho-Verfahren nach Fig. 3 folgt der erste 180°- Impuls dem 90°-Impuls nach einer Zeitspanne Z , und folgende 180°-Impulse folgen dem ersten Impuls nach Zeitintervallen 2f . Die Zeit t, zwischen dem Kippen der Magnetisierungsvektoren und dem Detektieren des Spinechos

24 bleibt bei t, , das gleich ist 2nf .

Das Verfahren nach Fig. 3 hat den Vorteil, eine bessere Auflösung zu liefern, weil Diffusionseffekte innerhalb der Probe kompensiert werden. Es ist Jedoch etwas

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komplizierter als das Verfahren nach Fig. 2, und eine zusätzliche Komplikation bei dem Verfahren nach Fig. 3 besteht darin, daß die Spitzenamplitude der detektierten Spinechoresonanz das Vorzeichen ändert, sie ist negativ für das erste oder jedes ungeradzahlige Echo, und positiv für jedes geradzahlige Echo. Wenn also das Verfahren , nach Fig. 3 verwendet wird, ist es notwendig, das Vorzeichen jedes zweiten aufgezeichneten Echos umzukehren oder die Phase des HF-Sendeimpulses zu ändern.

Erfindungsgemäß wird die detektierte Spinecho-Resonanz an einer Vielzahl von zeitlich versetzten Intervallen gemessen, beispielsweise 64 Intervallen von t~, und zwar für jeden Wert von t, . Jeder abgefragte Wert des detektierten Spinecho-Resonanzsignals wird für ein gegebenes Spinechosignal in einer entsprechenden Stelle des Speichers des Computers 17 aufgezeichnet, wie im Speicherdatenblock in Fig. 4 angedeutet. Es sind dann m Spinecho-Resonanzsignale aufgezeichnet, eines für jeden unterschiedlichen Wert von t,. Das ist durch jede unterschiedliche Reihe in Fig. 4 angedeutet. In einem einfachen Beispiel werden nur acht Resonanzdatenwerte M., für jedes Spinecho-Resonanzsignal betrachtet, und es wird angenommen, daß nur acht Echosignale vorhanden sind, von denen jedes einem unterschiedlichen Wert von t, entspricht. Die resultierenden 64 Resonanzdatensignalwerte sind dann in einen Speicherblock gespeichert, wie in Fig. 4 angedeutet.

Im nächsten Schritt werden die in Fig. 4 angedeuteten Resonanzdaten von der Zeitdomäne in die Frequenzdomäne Fourier-transformiert, wobei die resultierenden Daten in einem Speicherblock in der in Fig. 5 angedeuteten Weise gespeichert werden. Im Prozess der Fourier-Transformation

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der Daten des Blocks nach Fig. 4 in die des Blocks nach Fig. 5 werden acht Nullwerte zu jeder Reihe der Daten in Fig. 4 addiert, ehe die Fourier-Transformation in die Frequenzdomäne durchgeführt wird, entsprechend der unter Fig. 4- und 5 dargestellten Gleichung. Das erlaubt es, reelle und imaginäre Teile der Eesonanzspektraldatßn zu erhalten und im Speicherblock gemäß Fig. 5 zu speichern.

Als nächstes werden die Spektraldaten des Speicherblocks nach Fig. 5 entsprechend den Gleichungen im unteren Teil von Fig. 6 invertiert und in einem Speicherblock in der in Fig. 6 dargestellten Weise gespeichert.

Als nächstes wird eine zusätzliche gleiche Anzahl von Nullwerten zu jeder Reihe des Speicherblocks nach Fig. 6 addiert, Dann werden die Daten des expandierten Speicherblocks nach Fig. 6 wieder Fourier-transformiert und in einem Speicherblock gemäß Fig. 7 gespeichert. Die zweite Fourier-Transformation der Daten des expandierten Speicherblocks nach Fig. 6 in den Datenblock nach Fig. 7 erfolgt entsprechend den Fourier-Transformationsgleichungen im unteren Teil von Fig. 7·

Als nächstes werden die Spektraldaten in der Frequenzdomäne nach Fig. 7 invertiert und in der invertierten Form gespeichert, wie im Speicherblock nach Fig. 8 gezeigt. Die Inversionen erfolgen entsprechend den Gleichungen im unteren Teil von Fig. 8.

Als nächstes werden die reellen und imaginären Spektraldaten des Speicherblocks nach Fig. 8 in absolute Spektraldatenwerte für positive Frequenzwerte von CO, konvertiert und in einem Speicherblock gemäß Fig. 9 gespeichert. Die

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Transformation der positiven Frequenzdaten vom Speicherblock nach Fig. 8 in den Datenblock nach Fig. 9 erfolgt entsprechend der Gleichung im unteren Teil von Fig. 9· Bei diesem Schritt des Prozesses wird der Speicherdatenblock auf eine Matrix 8x8 reduziert. In ähnlicher Weise werden negative 'j.»,-Frequenzdaten aus dem Daten-? speicherblock nach Fig. 8 in die Daten des Speicherblocks nach Fig. 10 entsprechend den Gleichungen im unteren Teil von Fig. 10 konvertiert.

Als nächstes werden die Daten von den Speicherblöcken nach Fig. 9 und 10 in einen Speicherdatenblock mit gleichen Frequenzschritten sowohl längs der tUp- als auch u»,-Achse gemäß Fig. 11 kombiniert. In Fig. 11 ist angenommen, daß der Cup-Schritt Δ <-^2 viermal so groß ist wie der tu,-Schritt

Δ U) und es sind deshalb interpolierte Werte S, ,^, S, /p, S, /^ in die Reihen eingesetzt, die sich in £Op-Richtung erstrecken, so daß gleiche Frequenzschritte längs beider Achsen erreicht werden. Die Interpolation ist lediglich eine lineare Interpolation zwischen zwei benachbarten, vorher aufgezeichneten Signaldatenwerten. Zusätzlich werden negative o-, -Frequenzdaten interpoliert und im Speicherblock nach Fig. 11 gespeichert. Die Entzerrung der Frequenzschritte längs der orthogonalen 6ü,- und (x'p-Achsen ^er~ leichtert eine 4-5°-Pro;jektion der Resonanzdaten des Blocks nach Fig. 11.

Die Projektion, die der nächste Schritt ist, ist in Fig. dargestellt und wird leicht dadurch durchgeführt, daß die Daten aufeinanderfolgender Reihen in der u>. -Richtung um einen Schritt nach rechts verschoben werden. Die Projektion wird dadurch erhalten, daß die verschiedenen Signalwerte für eine bestimmte Spalte in OJ-, -Richtung summiert werden. Die projezierten Summen werden dann längs der cOp-Achse

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ausgegeben, um ein erheblich vereinfachtes Resonanzspektrum zu erhalten, wie durch den Spannungsverlauf c in Fig. 13 dargestellt ist. Der Spannungsverlauf c ist ein Spektrum, das von einer Spin-Spin-Multiplettstruktur frei ist.Der Spannungsverlauf a nach Fig. 13 zeigt das Resonanzdatenspektrum, wie es erhalten wird, wenn alle Spin-Spin-Kopplungseffekte vorhanden sind,und entspricht einer Projektion der Spektraldaten des Speicherblocks nach Fig. 11 auf die ccp-Achse. Das gekoppelte Spektrum (a) zeigt sechs chemische verschobene Gruppen, wobei jede Gruppe durch homonukleare Spin-Spin-Kopplung in überlappende Multiplettlinien aufgespalten ist. Die Darstellung nach Fig. 13 ist eine isometrische Projektion und Darstellung der Resonanzdaten im Block nach Fig. 11.

In einem nächsten Schritt werden die Resonanzdaten des Blocks nach Fig. 11 auf die cu ,-Achse projiziert, indem die Werte jeder Reihe in der α),-Achse summiert werden, um ein J-Kopplungsspektrum der untersuchten Probe zu erhalten. Das J-Kopplungsspektrum ergibt wichtige und wertvolle Daten, wie in der US-PS 3 753 081 beschrieben.

Bei dem beschriebenen Verfahren kann es vorteilhaft sein, schwache magnetische Hintergrund-Kernresonanzsignale zu unterdrücken. Das kann vor den beschriebenen Projektionen getan werden, indem eine ziemlich grobe Digitalisierung der Daten verwendet wird, wodurch schwache Signale unterdrückt werden. Zusätzlich glättet die während der Projektion erhaltene zeitliche Mittelwertsbildung die Digitalisierungsschritte fast vollständig.

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Ag

Zusätzlich ist es oft nicht erwünscht, vollständige 2D-Spektren komplizierter Moleküle aufzuzeichnen. Das kann zu viel Speicher erfordern. Es wird deshalb in solchen Fällen eine 2D-Spreizung nur eines ausgewählten Spektralbereiches verwendet. Das wird in bequemer Weise dadurch erreicht, daß komplette Echos des gesamten Spektrums aufgezeichnet werden und im ersten Fourier-Transformationsschritt nach Fig. 5 transformiert werden. Nach dein ersten Fourier-Transformationsschritt wird der interessierende Spektralbereich ausgewählt, gespeichert und bei der zweiten Fourier-Transformation nach Fig. 7 verwendet. Als andere Alternative wird ein Analogfilter verwendet, um die Resonanzen auszuwählen, deren Ansprechen besonders interessiert. Auch ist die Anzahl der Echos, die aufgezeichnet werden müssen, um eine ausreichende Auflösung in <-*-»,-Richtung zu erhalten, durch den kleinen Bereich der Kopplungskonstanten in ί-υ,-Richtung ziemlich begrenzt.

Der Vorteil der Erfindung liegt darin, daß sie eine erhebliche Vereinfachung der aufgezeichneten Spektren für Zwecke der Analyse erlaubt, ohne daß Information verloren wird. Die Technik erlaubt eine zweidimensionale Spreizung komplizierter magnetischer Kernresonanzspektren, d.h., von Biomolekülen oder synthetischen Polymeren. Gleichzeitig erlaubt die Technik eine vollständige homonukleare Entkopplung von NMR-Spektren. Das ist besonders für Protonenspektren nützlich und insbesondere in Verbindung mit biochemischen Anwendungen, die im allgemeinen auf die Protonenspektroskopie beschränkt sind und die durch die vielen Spin-Spin-Kopplungen besonders kompliziert sind. Das Verfahren nach der Erfindung erlaubt es erstmals dem Benutzer, extrem komplizierte Spektren mittels der zweidimensionalen Spreizung und vollständiger

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Entkopplung zu entwirren. Das Verfahren nach der Erfindung ist besonders nützlich hinsichtlich relativ schwach gekoppelter Spin-Spin-Systeme. Die meisten biologischen Anwendungsfälle arbeiten mit Hochfeldspektrometern, d.h. supraleitenden Hochfeldspektrometern im Larmor-Resonanzbereich von 220 bis 360 Megahertz. Bei diesen hohen Feldern sind die meisten Spektren schwach gekoppelt.

Hinter der Erfindung steht die Theorie, daß Echoamplituden in Spinechoexperimenten von der chemischen Verschiebung nicht beeinflusst werden und ausschließlich die Effekte nuklearer Spin-Spin-Kopplungskonstanten reflektieren und von Relaxationserscheinungen solang die Kopplungen ausreichend schwach sind. Der freie Zerfall der einzelnen Echos wird andererseits durch die vollständige nukleare Hamilton¹sehe beherrscht. Der freie Zerfall eines Echos ist aus den verschiedenen Magnetisierungsvektoren M., (t, , t^) zusammengesetzt. Diese beschreiben die beobachtbare Quermagnetisierung der Resonanzlinie k in dem Multiplett,das zu einem Satz j magnetisch äquivalenter Kerne mit der Zeeman-Frequenz Jl. gehört, Μ-ί^^ι»^) = M_Jk(0,0) cos ( /^t_{1 +} CAJ^t₂) exp ("V mit ^4Tj = -Ω-.. + /^-jv* Die MuItiplettauf spaltung wird bebezeichnet durch iA, = 2ΤΓ ^ J-ii^miv ^m^ ^en Kopplungskonstanten J., und den magnetischen Quantenzahlen m,.

des Kernes 1. Tp., ist die Quer-Relaxationszeit der Resonanzlinie jk und Ti., enthält zusätzlich die Effekte der Magnetfeldinhomogenität. Die beiden Zeitparameter t, und tp sind in Fig. 1 definiert.

Um ein zweidimensionales J-aufgelöstes Spektrum zu erhalten, wird ein vollständiger Satz Echos für verschiedene t,-Werte aufgezeichnet. Eine zweidimensionale Fourier-

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Transformation von M(t,,tp) liefert das 2D-Spektrum S( u>, , U> p). Der Beitrag der Magnet isierungskomponente M^Ct₁,t₂) zum Absolutwert |s| (^₁, ^₂) ^{ist für} ^2 gegeben durch

* jk

Ein zweidimensionales J-aufgelöstes Spektrum einer zusammengesetzten Probe ist in Fig. 13 bei (c) dargestellt. Jede Spitze des ursprünglichen Spektrums (Fig.13 bei (a)) ist durch eine Spitze mit der richtigen Intensität in der zweidimensionalen Darstellung dargestellt. Die Selektivität längs ojp i^st durch die ungestörten Resonanzfrequenzen lü ·_ν dargestellt, während die Spreizung in ou.-Richtung ausschließlich durch die Multiplettaufspaltung /-- bestimmt ist. Ein Vergleich mit dem Originalspektrum zeigt, daß die Multiplettauflösung signifikant verbessert worden ist, so daß die Analyse selbst von sehr komplizierten Mustern sehr leicht ist.

Es ist außerordentlich wichtig zu beachten, daß die Spitzen k jedesMultipletts j auf einer geraden Linie liegen, die durch den Punkt -C. auf der Cup-Achse hindurchgeht. Mittels einer Projektion des 2D-Spektrums längs dieser Richtung auf die co2~^Acnse *-^{st es nun} möglich, ein vollständig entkoppeltes Spektrum zu erhalten. Das ist in Fig. 13 bei c demonstriert, wo deutlich die sechs Spitzen gezeigt werden, die den sechs Sätzen nicht-äquivalenter Protonen in der Probe entsprechen. Die erhaltene Auflosung ist stark durch die 6A- Werte eingeschränkt, die

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zur Darstellung des Spektrums verwendet wurden. Es gibt keine prinzipielle Einschränkung, um eine bessere Auflösung zu erhalten, indem eine größere Datenanordnung verwendet wird.

Es ist keinesfalls notwendig, ein vollständiges 2D-Spektrum aufzuzeichnen, um Information über einen speziellen Frequenzbereich zu erhalten. Es ist leicht möglich, einen schmalen Teil des Spektrums nach der ersten Fourier-Transformation der verschiedenen Echos mit Bezug auf t~ auszuwählen.

Ein Coinputer-Flußdiagramm für ein Computerprogramm ist in Fig. 14 bis 16 dargestellt, und das geeignete Computer-Quellen-Programm in Varian-Assembly-Sprache zur Verwendung mit einem DAS-Assembler und einem Computer der Serie 620 der Varian Data Machines,Irvine, California, USA, ist wie folgt:

.../17

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-V-

η -

J-SPEKTRUM PROGRAMM EV

AR = ZAHL DER ABTASTWERTE IN FID

BR = VERZÖGERUNG DER ABTASTWERTE IN "ZEIT"-PERIODEN XR - VERZÖGERUNG ZWISCHEN EXPERIMENTEN IN ABTASTWERTVERZÖGERUNGEN

OO5OOO

OO5OOO OO5OOI ΟΟ5ΟΟ2 OO5OO3 005004 ΟΟ5ΟΟ5 ΟΟ5ΟΟ6 ΟΟ5ΟΟ7 OO5OIO

Ο144ΟΟ 006510 ΟΟΟ55Ο

006464 000056 000156 000056

000000 002000 006744 006010 ΟΟΟ317 002000

006757 001000 IO5OOO R

005011 000000

OO5OI2 OO5OI3 005014 OO5OI5 OO5OI6 OO5OI7 ΟΟ5Ο2Ο OO5O2I ΟΟ5Ο22 ΟΟ5Ο23 005024

ΟΟ5Ο25 005026 ΟΟ5Ο27 ΟΟ5Ο3Ο

OO53II 001004 IO5OII R 101056 OO5OI5 R 101056 ΟΟ5Ο23 R 001000 OO5OI7 R 001000 OO5OI2 R

057100 ι

057101 ι

O5O7II 067102 I

005031 077103 ι

JGRAi¹, EQU ,014400 INV ,EQU ,06700 TRAF0,EQU ,Ο55Ο

XSQT ,EQU ,06634 P0N ,EQU ,056 P0FF ,EQU ,0156 TIME ,EQU ,056

,ORG ,O5OOO

0VER ,ENTP,

,CALL,CPLF

,LDAI,O317 ,CALL,0UT

,JMP*,0VER

DELAY,ENTP,

,DAR , ,JAN♦,DELAY

,SEN ,TIME,* ,SEN ,TIME,*+4 ,JMP ,»-2 ,JMP ,DELAY+1

,STA ,N

,STA ,EC

,STA ,0711

,STB ,Dl

,STX ,D2

• BERECHNE LETZTE ADRESSE+1

ΟΟ5Ο32 024775 ,LDB ,Ν

ΟΟ5Ο33 OO5OOI ,TZA ,

005034 164773 ,MUL ,N

005035 064773 ,STB ,NSQ

005036 005021 ,TBA ,

005037 124766 ,ADD ,A

709848/0895 ZEICHENROUTIIiE MATRIXINVERSION FOURIER VORBEREITUNG

QUADRATWURZELROUTINE

UBERFLUSSANZEIGE

BUCHSTABEN

VERZÖGERUNGSROUTINE ZÄHLT PERIODEN (+1

ZAHL DER ABTASTWERTE

ADDIERE N NULLEN ZU FID VERZÖGERUNG ZW.ABTASTWERTEN

VERZÖGERUNG ZW. EXPERIMENTEN

.../18

Al

005040 054766

005041 124767

005042 006057

005043 006074 R

005044 024763

005045 004001

005046 064763

• SPEICHER LÖSCHEN

005047 O34756

005050 006020

005051 020000

005052 OO5OOI

005053 057104 ι

005054 054764

005055 O55OOO

005056 005144

005057 OO5322

005060 001020

005061 005064 R

005062 001000

005063 005055 R

005064 OO5OOI

006065 O54753

005066 014752

005067 002000

005070 005657 R

005071 002000

005072 OO52O6 R

005073 001100

005074 016000

005075 014735

005076 OO53II

005077 O54733

005100 001010

005101 OO5IO5 R

005102 044736

005103 001000

005104 OO5O66 R

005105 002000

005106 OO557O R

005107 OI47I6

005110 O24717

005111 034763

005112 001040

005113 OO5II6 R

005114 002000

005115 014400

005116 014710

005117 024710

005120 O34755

005121 001040

005122 OO5125 R

005123 002000

005124 014400

AO

21

,STA ,AA ,ADD ,NSQ ,STAE₁LAPl

_tLDB ,N ,ASLB,1 ,STB ,TN

,LDX ,A

,LDBI,020000

,TZA , ,STA ,SW3 ,STA ,NEXP ,STA ,0,1 ,IXR , ,DBR , ,JBZ ,*+4

,JMP ,AO

,TZA , ,STA ,NEXP ,LDA ,NEXP ,CALL₁FID

,CALL₁FTl ,JSSl,016000

,LDA ,EC

,DAR ,

,STA ,EC

,JAZ ,Pl

,INR ,NEXP ,JMP ,Al

Pl ,CALL,SCAL

,LDA ,A ,LDB ,N ,LDX ,Ml ,JXZ , *+4

,CALL,JGRAF

,LDA ,AA ,LDB ,N ,LDX ,N2 ,JXZ ,»+4

,CALL,JGRAF

709848/0895

SETZE SCHALTER 3 ZURÜCK

ZAHL DER EXPERIMENTE

1.FOURIER TRANSFORMATION SPRINGE NACH AID

SKALIER ROUTINE

ÜBERSPRINGE ABBILDUNG ZEICHNE REALTEIL

ÜBERSPRINGE ABBILDUNG ZEICHNE IMAGINÄRTEIL

.../19

005125 005126 005127 005130 005131 005132 005133 005134 2

005135 005136 005137 005140 005141 005142 005143 005144 005145 005146 005147 005150 005151 005152 005153 005154 005155 005156 005157 005160 005161 005162 005163 005164 005165 005166 005167 005170 005171 005172 005173 005174 005175 005176 005177 OO52OO 005201 005202 005203 005204 005205

014700 024701 002000 006700 014675 024675 002000 006700 . FOURIER 014670 O547O4 014667 O547O3 014666 054670 002000 OO534O R 001100 036000 014673 124657 054671 014671 124654 054667 014655 OO53II

054653 001010 005164 R 001000 OO5143 R 002000 OO557O R

014637 024640 O347O6 001040

005175 R

002000

014400

014631

024631

O347OO

001040

OO52O4 R

002000

014400

001000

036000

,LDA ,A ,LDB ,N ,CALL,INV

,LDA ,AA ,LDB ,N ,CALL₁INV

TRANSFORMATION ,LDA ,A ,STA ,TAl ,LDA ,AA ,STA ,TA2 ,LDA ,N ,STA ,EC P2 ,CALL,FT2

,JSSI,036000

,LDA ,TAl ,ADD ,N ,STA ,TAl ,LDA ,TA2 ,ADD ,N ,STA ,TA2 ,LDA ,EC ,DAR , ,STA ,EC ,JAZ , *+4

,JMP ,P2 ,CALL,SCAL

,LDA ,A ,LDB ,N ,LDX ,M3 ,JXZ , *+4

,CALL,JGRAF

,LDA ,AA

,LDB ,N

,LDX ,M4

,JXZ ,*+4

,CALL₁JGRAF ,JMP ,036000

INVERTIERE REALTEIL

INVERTIERE IMAGINÄRTEIL

2.FOURIER TRANSFORMATION

ÜBERSPRINGE ABBILDUNG ZEICHNE BLOCK 20000

ÜBERSPRINGE ABBILDUNG ZEICHNE BLOCK 3OOOO

• 1. FOURIER TRANSFORMATIONSROUTINE OO52O6 000000 FTl ,ENTR, OO5207 024633

,LDB ,TAl

709848/0895 .../2O

005210 034685

005211 014616

005212 054624

005213 016000 Fl

005214 O55OOO

005215 005144

005216 005122

005217 014617

005220 005311

005221 054615

005222 001010

005223 005226 P

005224 001000

005225 005213 R

* APODISATIONSROUTINE

,LDX ,PAl ,LDA ,N ,STA ,NT ,LDA ,0,2 ,STA ,0,1 ,IXR , ,IBR , ,LDA ,NT ,DAR , ,STA ,NT ,JAZ , *+4

,JMP ,Fl

005226 014617

005227 054652

005230 014653

005231 054647

005232 014575

005233 054647

005234 034644

005235 025000

005236 005001

005237 034642

005240 165000

005241 O55OOO

005242 044636

005243 044636

005244 014636

005245 005311

005246 054634

005247 001010

005250 005253 R

005251 001000

005252 005234 R

005253 014554

005254 050711

005255 OO5OO2

005256 034567

005257 002000

,LDA ,FAl ,STA ,AP2 ,LDA ,APAD ,STA ,APl ,LDA ,N ,STA ,AP3 APOl ,LDX ,APl ,LDB ,0,1 ,TZA , ,LDX ,AP2 .,MUL ,0,1 ,STA ,0,1 ,INR ,APl ,INR ,AP2 ,LDA ,AP3 ,DAR , ,STA ,AP3 ,JAZ ,*+4

,JMP ,AP01

,LDA ,N ,STA ,0711 ,TZB , ,LDX ,FAl ,CALL,TRAF0

005260 000550 SPEICHERE DENORMALISIERUNGSZAHL

005261 014571

005262 I24545

005263 I44547

005264 OO5OI4

005265 124542

005266 OO5OI2

005267 OIO714

005270 O55OOO

005271 O56OOO

005272 002000

005273 OO5276 R

,LDA ,ADMP ,ADD ,N ,SUB ,EC ,TAX , ,ADD ,N ,TAB , ,LDA ,0714 ,STA ,0,1 ,STA ,0,2 ,CALL,TRAN

709848/0895

DATENÜBERTRAG NACH PAl

EXPERIMENTELLE DATEN ADRESSE DER APOD.WERTE ZAHL DER ABTASTVERTE

ADDIERE N NULLEN FOURIER TEANSFORMATION

DENORMALISIERUNGSZAHL

1. BLOCK

2. BLOCK

RÜCKWÄRTS DATENÜBERTRAG

.../21

QJb

005274 001000

005275 105206 R

* RÜCKWÄRTS

005276 000000

005277 O24543

005300 O34545

005301 OI45O6

005302 O54534

005303 OI5OOO

005304 056000

005305 005144

005306 OO5144

005307 OO5122

005310 014526

005311 OO53II

005312 054524

005313 001010

005314 005317 R

005315 001000

005316 OO53O3 R

005317 024524

005320 O34525

005321 OO5144

005322 OI45O5

005323 O54513

005324 OI5OOO

005325 056000

005326 OO5144

005327 005144

005330 OO5122

005331 OI45O5

005332 OO53II

005333 054503

005334 001010

005335 105276 R

005336 001000

005337 005324 R

F2

,JMP*,FTl

DATEN TRANSFER ROUTINE TRAN ,ENTR,

,LDB ,TAl

,LDX ,FAl

,LDA ,N

,STA ,NT

,LDA ,0,1

,STA ,0,2

,IXR ,

,IBR ,

,LDA ,NT

,DAR ,

,STA ,NT

,JAZ , *+4

,JMP ,F2

,LDB ,TA2 ,LDX ,FAl ,IXR , ,LDA ,N ,STA ,NT ,LDA ,0,1 ,STA ,0,2 ,IXR , ,IXR , ,IBR , ,LDA ,NT ,DAR , ,STA ,NT ,JAZ*,TRAN

F3

,JMP ,F3 ÜBERTRAGE REALTEIL·

ÜBERTRAGE IMAGINÄRTEIL

2. FOURIER TRANSFORMATIONSROUTINE

005340	000000	FT2	,ENTR,
005341	024501		,LDB ,TAl
005342	034503		,LDX ,FAl
005343	014464		,LDA ,N
005344	O54472		,STA ,NT
005345	016000	FlO	,LDA ,0,2
005346	O55OOO		,STA ,0,1
OO5347	005144		,IXR ,
OO535O	OO5122		,IBR ,
OO535I	014465		,LDA ,NT
OO5352	OO53II		,DAR ,
005353	054463		,STA ,NT
OO5354	001010		,JAZ ,*+4
005355	005360 R

ÜBERTRAGE REALTEIL

.../22

709848/0895

2Λ

005356	001000	R	FIl	,JMP ,FlO
005357	005345
005360	034465			,LDX ,FAl
005361	002000	R		,CALL,R0T
005362	006431
005363	014444			,LDA ,N
005364	004201			,ASLA,1
005365	005002			,TZB ,
005366	060711			,STB ,0711
005367	034456			,LDX ,FAl
005370	002000			,CALL,TRAF0
005371	OOO55O
005372	010714			,LDA ,0714
005373	054461			,STA ,DENl
005374	024447			,LDB ,TA2
005375	034451			,LDX ,FA2
005376	014431			,LDA ,N
005377	054437			,STA ,NT
005400	016000			,LDA ,0,2
005401	O55OOO			,STA ,0,1
005402	005144			,IXR ,
005403	005122			,IBR ,
005404	014432			,LDA ,NT
005405	005311			,DAR ,
005406	054430			,STA ,NT
005407	001010	R		,JAZ , *+4
005410	005413
005411	001000	R		,JMP ,FIl
005412	005400
005413	034433			,LDX ,FA2
005414	002000	R		,CALL,R0T
005415	006431
005416	014411			,LDA ,N
005417	004201		F12	,ASLA,1
005420	OO5OO2			,TZB ,
005321	034425			,LDX ,FA2
005422	002000		,CALL,TRAF0
005423	OOO55O
005424	010714		,LDA ,0714
005425	054430		,STA ,DEN2
005426	144426		,SUB ,DENl
005427	001010	R	,JAZ ,F13
005430	005451
005431	001004	R	,JAN ,F12
005432	005441
005433	024376		,LDB ,TN
005434	034412		,LDX ,FA2
005435	002000	R	,CALL₁SC
005436	005636
005437	001000	R	,JMP ,F13
005440	005451
005441	005211		,CPA ,
005442	005111		,IAR ,
005443	024366		,LDB ,TN

KEINE NULLEN ADDIERT TRANSFORMIERE REALTEIL

ÜBERTRAGE IMAGINÄRTEIL TRANSFORMIERE IMAGINÄRTEIL

DEN1-DEN2 KEINE SKALIERUNG DEN1>DEN2 SKALIERE HEAI/PEI1

DENUDEN2 SKALIERE IMAGINÄRTEIL

SKALIERE IMAGINÄRTEIL

709848/0895 .../23

005444

034401

R

FI3

,LDX

,FAl

SKALIERE REALTEIL

034361

ABl

,LDX

,FAl

ZWEI

LADE RERE

005445

002000

,CALI

,,SC

015001

,LDA

,1,1

005446

005636

004301

,ASRA

,01

LADE REIM

OO5447

014406

,LDA

,DEN2

O5436O

,STA

,Tl

LADE IMIM

OO545O

054404

,STA

,DENl

SPEICHERE DEN0

OI52OO

,LDA

,0200,1

OO545I

014401

,LDA

,ADIP

004301

,ASRA

,01

LADE IMRE

OO5452

124355

,ADD

,N

144355

,SUB

,Tl

(RERE + IMIM)/2

OO5453

144357

,SUB

,EC

054354

,STA

,Tl

OO5454

005014

,TAX

005012

,TAB

,

(IMRE - REIM)/2

OO5455

124352

,ADD

,N

005001

,TZA

,

OO5456

OO5O12

,TAB

,

164351

,MUL

,Tl

OO5457

014375

ROUTINE :

,LDA

,DENl

DENORMALISIERE 1. BLOCK

054351

,STA

,Τ2

QUADRATWURZEL

005460

O55OOO

,STA

,0,1

DENORMALISIERE 2. BLOCK

(IMRE - REIM)t2/4 HOHE

005461

056000

,STA

,0,2

064351

,STB

,Τ3

ORDNUNG

FEHLERAUSGANG

005462

OI4345

,LDA

,N

(IMRE - REIM) 2/4 NIEDERE

FEHLERAUSGANG

005463

O54353

,STA

,NT

BERECHNET ABSOLUTSIGNAL

OI5OOO

,LDA

,0,1

ORDNUNG

• ABSOLUTWERT

• IN ZWEI QUADRANTEN MIT POSITIVEM OMEGA

004301

,ASRA

,01

005464

O54344

,STA

,Tl

005465

OI52OI

,LDA

,0201,1

(RERE - IMIM)/2

005466

004301

,ASRA

,01

005467

124341

,ADD

,Tl

SPEICHERE IN BLOCK 20000

OO547O

O5434O

,STA

,Tl

OO547I

OO5OI2

,TAB

,

OO5472

014340

,LDA

,Τ3

OO5473

164335

,MUL

,Tl

OO5474

124335

,ADD

,Τ2

OO5475

002000

, CALL

,NSQT

OO5476

006634

OO5477

OO5OOO

,N0P

,

OO5OOO

,N0P

,

OO55OO

O5433I

,STA

,Τ3

014326

,LDA

,Tl

OO55OI

145201

,SUB

,0201,1

OO55O2

O54324

,STA ,

,Tl

OO55O3

024325

,LDB ,

,Τ3

OO55O4

065000

,STB ,

,0,1

OO55O5

OO5OI2

,TAB ,

I

OO55O6

OO5OOI

,TZA ,

»

OO55O7

OO55IO

OO55II

OO5512

OO5513

005514

OO5515

OO55I6

OO5517

OO552O

OO552I

OO5522

OO5523

OO5524

OO5525

005526

OO5527

709848/0895

.../24

005530	164317	,MUL	,Tl	( HERE- IMIM )t 2/4 HOIiS	LADE IMRE
005531	054317	,STA	,T2	ORDNUNG
				(RERE-IMIM) 2/4 NIEDERE
005532	064317	,STB	,T3	ORDNUNG	LADE REIM

005533	015200	,LDA	,0200,1
005534	004301	,ASRA	,01
005335	054312	,STA	,Tl
005536	015001	,LDA	,1,1
005537	004301	,ASRA	,0,1
005540	124307	,ADD	,Tl
005541	054306	,STA	,Tl	QUADRATWURZEL
005542	005012	,TAB	♦
005543	014306	,LDA	,T3
005544	164303	,MUL	,Tl
005545	124303	,ADD	,T2	SPEICHERE IN BLOCK 3000
005546	002000	,CALL	,XSQT
005547	006634
005550	005000	,N0P
005551	005000	,N0P
005552	055001	,STA	,1.1
005553	005144	,IXR
005554	005144	,IXR ,
005555	014261	,LDA ,	[nt
005556	005311	,DAR ,
005557	054257	,STA ,	[nt	DATENTRANSFER IN BLÖCKE
005560	001010	,JAZ ,	,AB2
005561	005564 R			20000 UND 30000
005562	001000	,JMP ,	ABl
005563	005465 R
005564	002000	AB2 ,CALL,	TRAN	BESTIMME MAXIMALE SKALA
005565	005276 R
005566	001000	,JMP*,	FT2
005567 *	105340 R
005570	000000	SCALE,ENTR,
005571	034261	,LDX ,	ADMP
005572	024237	,LDB ,	TN
005573	015000	,LDA ,	0,1
005574	054257	,STA ,	DEN
005575	015000	Jl ,LDA ,	0,1
005576	144255	,SUB ,	DEN
005577	001002	,JAP ,	JO
005600	005603 R
005601	015000	,LDA ,	0,1
005602	054251	,STA ,	DEN
005603	005144	JO ,IXR ,
005604	005322	,DBR ,		SKALIERE DATEN AUFDEHOZ
005605	001020	,JBZ ,	*+4
005606	005611 R
005607	001000	,JMP ,	Jl
005610	005575 R
005611	014241	,LDA ,	ADMP
005612	054232	,STA ,	TAT
005613	034212	,LDX ,	A

709848/0895

.../25

005614	024230	006010	R	J2	NOSI	,LDB	,TAT	KORRIGIERE UNVERNÜNFTIGE
005615	016000					,LDA	,0,2	VERSCHIEBUNG
005616	144235	004300				,SUB	,DEN
005617	024210	054013				,LDB	,N
005620	002000	001000				,CALL	,SC
005621	005636	005646	R
005622	044222	000000			SC	,INR	,TAT	AR=POSITIVe VERSCHIEBUNG
005623	005041	006120	R			,TXA		BR=LANGE DER FOLGE
005624	144247	004300			,SUB	,LAPl
005625	001004	054005			,JAN	,J2	XR=I. ADRESSE
005626	005614	006140
005627	001000	004340			,JMP*	,SCALE
005630 •	105570	001002
• SKALIERE	005631	ROUTINE
005631	OI5OOO			,LDAI	,04300
	004300		Sl
005632	O55OOO
005633	OO5144			,STA	,Sl
005634	OO5322			,JMP	,Sl-I
005635	001020	R
005636	105636			,ENTR
005637	001000			,ADDI,	,04300
005640	005646
005641	000000		FID	,STA ,	,Sl	FID ROUTINE
005642	O54I6I			,SUBI,	,04340
005643	OO5OI2
005644	OO5OOI			,JAP ,	,N0SI
005645	164144	R
005646	OO5O2I			,LDA .	,0,1
005647	124140			,ASRA,	,0
005650	O54154			,STA ,	,0,1	TAl=A₊N*NEXT
005651	124141			,IXR ,	ι
005652	O54153			,DBR ,	I	TA2=TA1 * NSQ
005653	014172			,JBZ*,	,SC
005654	OO52II	R
005655	OO5III			,JMP ,	,Sl-I
005656 •	O5417I	R				MT = -M
• 005657	014167			,ENTR,
005660			,STA ,	NEXT
005661			,TAB ,
005662			,TZA ,
005663			,MUL ,	N
005664			,TBA ,
005665		,ADD ,	A
005666		,STA ,	TAl
005667		,ADD ,	NSQ
005670		,STA ,	TA2
005671		,LDA ,	N
005672		,CPA ,
005673		,IAR ,
005674		,STA ,	MT
005675		,LDA ,	MA

709848/0895

.../26

005676 054-173

005677 01414-3 PO

005700 054144

005701 014126

005702 O54134

005703 017105 ι

005704 001010

005705 006036 R

• ECHOZUG-ROUTINE

005706 014154

005707 OO52II OO57IO O54152

005711 001010

005712 OO5717 R

005713 006010

005714 O7OOOO

005715 001000

005716 OO572I R

005717 006010

005720 110000

005721 054463

005722 024117

005723 OO5IOI

005724 002000

005725 OO5OII R

005726 100056

005727 014104

005730 OO53II

005731 001002

005732 OO573O R

005733 IOOI56

005734 001020

005735 OO5757 R

005736 014132 PI

005737 002000

005740 OO5OII R

005741 100056

005742 014072

005743 OO53II

005744 001002

005745 OO5743 R

005746 100156

005747 OO5322

005750 014120

005751 002000

005752 OO5OII R

005753 001020

005754 OO5757 R

005755 001000

005756 005736 R

005757 100164 L2

005760 101064

005761 005764 R

005762 001000

,STA ,MAT ,LDA ,TAl ,STA ,TAT ,LDA ,N ,STA ,NT ,LDA*,MAT ,JAZ ,P4

1. GEWICHTSADRESSE DATENADRESSE
ABTASTWERTZÄHLER SPRINGE WENN GEWICHT .

MIT VORZEICHEN-INVERTER ,LDA ,SW3

,CPA , ,STA ,SW3 ,JAZ ,»+6

,LDAI,O7OOOO ,JMP ,*+4 ,LDAI,-070000

,STA ,WEIGHT ,LDB ,NEXT ,INCR,Ol ,CALL₁DELAY

,EXC ,P0N ,LDA ,PL ,DAR , ,JAP ,*-l

,EXC ,P0FF ,JBZ ,L2

,LDA ,D4 ,CALL,DELAY

,EXC ,P0N ,LDA ,PL2 ,DAR , ,JAP ,»-1

,EXC ,P0FF ,DBR , ,LDA ,D4 ,CALL,DELAY

,JBZ ,L2 ,JMP ,PI

,EXC ,0164 ,SEN ,064-,

,JMP ,*-2 ÄNDERE SCHALTER 3

GEWICHT FÜR DIESES EXP.

SYNCHRONISATION DES PULSES PULS AUF (90)

PULS ZU (90)

ABTASTUNG IN 1. EXPERIMENT

LADE HALBEN PULSABSTAND PULS AUF (180)

PULS ZU (180)

LADE HALBEN PULSABSTAND

STARTE ADC

.../27

709848/0895

005763 005764 005765 005766 005767 005770 005771 005772 005773 005774 005775 005776 005777 006000 006001 006002 006003 006004 006005 006006 006007 006010 006011 006012 006013 006014 006015 006016 006017 006020

006021 006022 006023 006024

006025 006026 006027 ΟΟ6Ο3Ο 006031 006032 006033 006034 006035 006036 006037 006040 006041 006042 006043 006044 006045 006046 006047

005760 R 102664

034057

044056

006167

106072 R

125000

Ο55ΟΟΟ

014042

002000

005011 R

014040

005311

054036

001010

006005 R 001000 005757 R 034032

014027

002000

005011 R

005344

001040

006016 R

001000

006006 R 044047 014046 001010

105657 R 044047 · 001000

005677 R

000000 020000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 004400 004600

,CIB ,064 ,LDX ,TAT ,INR ,TAT ,MULE*,MAT

,ADD,0,1 ,STA ,0,1 ,LDA ,Dl ,CALL, DELAY

,LDA ,NT ,DAR , ,STA ,NT ,JAZ ,P12

,JMP ,L2

P12 ,LDX ,D2 P3 ,LDA ,Dl

,CALL,DELAY

,DXR , ,JXZ ,*+4

,P3

,INR ,MT ,LDA ,MT ,JAZ*,FID

,INR ,MAT ,JMP ,PO

,DATA,O ,DATA,020000 ,DATA,O ,DATA,O

,DATA₁O ,DATA₁O ,DATA₁O

DATA₁O

DATA₁O ,DATA₁O ,DATA₁O ,DATA,O ,DATA₁O ,DATA₁O ,DATA₁O ,DATA,O ,DATA,O ,DATA,04400 ,DATA,04600

709848/0895

TEMP

AA

NSQ

TN

EC

PLl

PL2

Dl

NT

D2

NEXP

TA2

TAT

FAl

FA2 DATENEINGANG VON ADC DATENADRESSE

MULTIPLIZIERE MIT GEWICHT

ABTASTWERT-VERZÖGERUNG

TESTE ENDE DES FID

EXPERIMENT-VERZÖGERUNG

TESTE LETZTEN FID DER FILTERUNGSSEQUENZ

DATENBLOCK 1 1. ADRESSE DATENBLOCK 2 1. ADRESSE ZAHL DER ABTASTWERTE N*N

2*N

EXPERIMENTZÄHLER PULSLÄNGE 1

PULSLÄNGE 2

ABTASTVERZÖGERUNG TESTZAHL

EXPERIMENTVERZÖGERUNG EXPERIMENTNUMMER

EXPERIMENTNUMMER TEMP. 1. ADRESSE 1. BLOCK TEMP. I. ADRESSE 2. BLOCK TEMP. DATENADRESSE FOURIER DATENADRESSE 1 FOURIER DATENADRESSE 2

.../28

006050 006051 006052 006053 006054 006055 006056 006057 006060 006061 006062 006063 006064 006065 006066 006067

000000 000000 000000 006205 000000 000000 000000 005322 005122

077777

004400

000000

006405 R

000000

006070 000000

Tl ,DATA₁O T2 ,DATA₁O T3 ,DATA,0 ADMP ,DATA,DENAD DEN ,DATA,0 DENl ,DATA,0 DEN2 ,DATA,0 DBR ,DBR , IBR ,IBR , MASK ,DATA,077777 LASL ,LASL,0 SVS ,DATA,0 M ,DATA,0 MA ,DATA₁VfEIGH MT ,DATA,0 D ,DATA,0

D3 ,DATA,0 ADRESSE F.SPEICHERUNG DENO-ZAHL

DENO-ZAHL DENO-ZAHL

006071 006072 006073

000000 000000 000000

D4

MAT

DSO

,DATA,O ,DATA,O ,DATA,O

006074 006075 006076 006077 006100 006101 006102 006103 006104 006105 006205 006405

* GEWICHTE

* MIT ENDE

000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 000000 006105 R

LAPl ,DATA,O Ml ,DATA,O M2 ,DATA,O M3 ,DATA,O M4 ,DATA,O API ,DATA₁O AP2 ,DATA₁O AP3 ,DATA,O APAD ,DATA,AP0 ΑΡ0 ,BSS ,0100 DENAD₁BSS ,0200 WEIGH,BSS ,20 SCHALTER FÜR VORZEICHEN ZAHL DER FID IN FILTERSEQUENZ GEWICHTSADRESSE LAUFENDE FID-NUMMER

BERECHNETE VERZÖGERUNG DES 2. IMPULSES

VERZÖGERUNGSSCHRITT DER FILTERSEQUENZ

HALBE IMPULSTRENNUNG E.T.

TEMP. GEWICHTSADRESSE

VERZÖGERUNG DES NULLTEN ABTASTWERTES

LETZTE ADRESSE + O= KEINE ABB.DES REALTEILS O=KEINE ABB.DES IMAGINÄRTEILS O=KEINE ABB. D. BLOCKS 20000 O=KEINE ABB. D. BLOCKS 30000 ADESSE VON APO-WERTEN DATENADRESSE ANZAHL DER ABTASTWERTE 1.ADRESSE VON APO-WERTEN APO-WERTE

DENO-ZAHLEN GEWICHTEN

ANORDNUNG ANORDNUNG

V. V.

SIND GESPEICHERT BEGINNEND DER IMPULSRESPONSE

ROUTINE ZUM EINFÜLLEN VON N NULLEN UND ROTATION DES DATENVEKTORS

006431 006432 006433 006434 006435 006436 006437 006440 006441 006442 006443 006444 006445 006446 006447 006450 006451 006452

000000

074064

014063

006127

006030 R

005014

006027

006030 R

OO5OOI

O55OOO

OO5144

OO5322

001020

006451

001000

006442

OO5OOI

OO6O27

R0T

,ENTR ,STX ,FA ,LDA ,FA ,ADDE,N

1. ADRESSE IN X-REGISTER

Rl

,TAX , ,LDBE,

,TZA ,

,STA ,

,IXR ,

,DBR ,

,JBZ ,

FÜLLE N NULLEN EIN

'+4

,TZA , ,LDBE,M

709848/0895 .../29

006453	006064	R	,DBR	,1	AUSTRITT WENN SHIFT - O	.../3O
006454	005322		,ASPR	,D3
006455	004101		,MULE		ZAHL DER ROTATIONEN
006456	006167
006457	006070	R	,TZA	,Dl	RETTE 1. DATENWORT
006460	OO5OOI		,DIVE
006461	006177			,P0T
006462	006036	R	,JBZ*
006463	001020			,SHIFT
006464	106431	R	,STB	,FA
006465	064032		R2 ,LDA*	,TEMP	ROTATION
006466	OI7IO6	I	,STAE
006467	OO6O57			,FA
006470	OO6O25	R	,LDX ,	,TN
006471	034025		,LDBE,
006472	006027			»
006473	OO6O32	R	,DBR ,	,1,1
006474	OO5322		R3 ,LDA ,	,0,1
006475	OI5OOI		,STA ,	I
006476	O55OOO		,IXR ,	I
006477	OO5144		,DBR ,	₍*+4	BRING LETZTES DATENWORT ZURUCI
006500	OO5322		,JBZ ,
006501	001020			,R3
006502	OO65O5	R	,JMP ,
006503	001000			,TEMP	AUSTRITT WENN ALLE ROTATIONEN
006504	006475	R	,LDAE,		GEMACHT
006505	006017			0,1
006506	OO6O25	R	,STA ,	,SHIFT	NÄCHSTE ROTATION
006507	O55OOO		,LDA ,
006510	014007		,DAR ,	SHIFT	1. ADRESSE
006511	OO53II		,STA ,	R0T	ZAHL DER ROTATIONEN
006512	O54OO5		,JAZ*,
006513	001010
				R2
006514	106431	R	,JMP ,
006515	001000			O
006516 *	006466	R	FA ,DATA,	O
006517	000000		SHIFT,DATA,
006520	000000		,END ,
	000000
LITERALS
POINTERS
000100	OO6O3O
000101	OO6O33
000102	006036
000103	006040
000104	006063
000105	IO6O72
000106	106517
SYMBOLS
1 006520	R SHIF

709848/0895

PROJEKTIONS-PROGRAMM, EV 144, 30-1-76, RIER-JIKA

010200 010200 010201 010202 010203 010204 010205 010206 010207 010210 010211 010212 010213 010214 010215 010216 010217 010220 010221 010222 010223 010224 010225 010226 010227 010230 010231 010232 010233 010234-010235 010236 010237 01024-0 01024-1 01024-2 01024-3 010244 01024-5 010246 01024-7 010250 OIO25I OIO252 010253 OIO254· OIO255 010256 OIO257 010260 010261

024-175

ΟΟ5322

OO5OOI

164-171

ΟΟ5Ο21

124170

124167

OO5OI2

064167

OO5OOI

034164

O55OOO

ΟΟ5144

ΟΟ5322

001020

010222 R

001000

010213 R

OO5OOI

Ο54156

Ο34154

OO5OOI

Ο54154

014152

124146

OO5OI2

OI5OOO

ΟΟ43Ο3

Ο54153

OI5OOI

ΟΟ43Ο3 144150 Ο54147 OO5OOI 054146 006010 000010 054141 OI5OOO 124141 OO43OO 126000 056000 ΟΟ5122 014134 124132 Ο54132 014127 OO53II

,0RG ,010200 ,LDB ,N ,DBR , ,TZA , ,MUL ,R ,TBA , ,ADD ,N ,ADD ,N ,TAB , ,STB ,SVAL ,TZA , ,LDX ,SIA ,STA ,0,1 ,IXR , ,DBR , ,JBZ ,L2

,JMP ,Ll

,TZA

,STA

,LDX

,TZA

,STA

,LDA

,ADD

,TAB

,LDA

,ASRA

,STA

,LDA

,ASRA

,SUB

,STA

,TZA

,STA

,LDAI

,NR0W ,DIAI

,NR0W ,SIA

!0,1"·

,3

,INCR

,1,1

,3

,INCR

*TINC ,8

BR-ZAHL DER S-WERTE SPEICHERE NULL POSITIVER J-BLOCK NÄCHSTE KOLONNE

,STA ,CNT

,LDA ,0,1

,ADD ,TINC ,ASRA,O

,ADD ,0,2

,STA ,0,2

,IBR ,

,LDA ,TINC

,ADD ,INCR

,STA ,TINC ,LDA-,CNT

,DAR ,

,STA ,CNT

709848/0895

NÄCHSTE INTERPOLATION NORMALISIERUNG

.../31

010262 010263 010264 010265 010266 010267 010270 010271 010272 010273 010274 010275 010276 10277 010300 010301 010302 010303 010304 010305 010306 010307 010310 010311 010312 010313 010314-010315 010316 010317 010320 010321 10322 010323 010324 010325 010326 010327 010330 010331 010332 010333 010334 010335 010336 010337 010340 010341 010342 010343 010344 010345 010346 010347

001010

010266 R

001000

010246 R

005144

044113

014112

144104

001004

010232 R

005041

144110

005014

044102

014101

144074

001004

010225 R

005000

034076

014075 124066 005014 005001 054070 014066 124062 005012 015000 004303 054067 015001

004303 144064

054063 005001 054062 006010 000010

054055 015000

124055 004300 126000 056000 005122 014050 124046 054046 014043 005311 054041 001010 010352 R

,JAZ ,L6 ,JMP ,L5

L6 ,IXR ,

,INR ,NC0L ,LDA ,NC0L ,SUB ,N ,JAN ,L4

L7 ,TXA ,

,SUB ,TN ,TAX , ,INR ,NR0W ,LDA ,NR0W ,SUB ,N ,JAN ,L3

L8 ,N0P ,

LD ,LDX ,DIA2

,LDA ,DIA2

,ADD ,N

,TAX ,

L9 ,TZA ,

,STA ,NC0L

,LDA ,NR0W

,ADD ,SIA

,TAB ,

LlO ,LDA ,0,1 ,ASRA,3

,STA ,INCR

,LDA ,1,1

,ASRA,3 ,SUB ,INCR ,STA ,INCR ,TZA , ,STA ,TINC ,LDAI,8

,STA ,CNT LIl ,LDA ,0,1 ,ADD ,TINC ,ASRA,0 ,ADD ,0,2 ,STA ,0,2 ,IBR , ,LDA',TINC ,ADD ,INCR ,STA ,TINC ,LDA ,CNT ,DAR , ,STA ,CNT ,JAZ ,L12

LETZTE INTERPOLATION LETZTE KOLONNE

LETZTE ZEILE NEGATIVER J-BLOCK UNTERDRÜCKE ZEILE

UNTERDRÜCKE ZEILE NÄCHSTE KOLONNE INKREMENT

NÄCHSTE INTERPOLATION NORMALISIERUNG

.../32

709848/0895

	010411	001000	L12	,JMP	,LIl	2721011
	010410	OIO332 R
	010407	005144		,IXR	,	LETZTE INTERPOLATION
	010406	044027		,INR	,NC0L
	010405	014026		,LDA	,NC0L
	010404	144020		,SUB	,N
	010403	001004	LI3	,JAN	,LlO
	010402	OIO3I6 R
	010401	044021		,INR	,NR0W	LETZTE KOLONNE
	010400	014020		,LDA	,NR0W
	OIO377	144023		,SUB	,TN
	OO5III		,IAR	,	UNTERDRÜCKE ZEILE O
	001004		,JAN	_tL9
	OIO3II R
	014010		,LDA	,STA	LETZTE ZEILE
	024010		,LDB	,SVAL
	034014		,LDX	,SPED
	002000		,CALL	,015247	KAISER ZEICHENPROGRAMM
	OI5247
	001000	R	,JMP	,016000	AID
	016000	N
	000010	SIA	,DATA	,8	REDUKTIONSFAKTOR
	000100	SVAL	,DATA	,64	ZAHL DER ABTASTWERTE
	010500	DIAl	,DATA	,OIO5OO	ERSTE S-ADRESSE
	000000	NR0W	,DATA	,0	ZAHL DER S-WERTE
	037700	NC0L	,DATA	,O377OO	ERSTE DATENADRESSE 1
	000000	DIA2	,DATA	,0	ZEILENNUMMER
	000000	SPED	,DATA	,0	KOLONNENNUMMER
	020000	TN	,DATA	,020000	ERSTE DATENADRESSE 2
	000020	CNT	,DATA	,020	GESCHWINDIGKEIT
	000200	INCR	,DATA	,128	2*N
	000000	TINC	,DATA	,0	ZÄHLER
	000000		,DATA	,0	INKREMENT
	000000		,DATA	,0	VORLÄUFIGES INKREMENT
	000000		,END,
010350
010351
010352
010353	R TINC
010354	R INCR
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010356	R TN
010357	R SPED
010360	R DIA2
010361	R NC0L
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010363	R DIAl
010364	R SVAL
010365	R SIA
010366
010367
OIO37O
OIO37I
OIO372
OIO373
OIO374
010375
010376
OIO377
010400
010401
010402
010403
010404
010405
010406
010407
010410
010411

LITERALS
POINTERS
SYMBOLS
1
1
1
1
1
1
1
1
1
1
1

709848/0895

CN CSI

O₀

ro

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in 0> oo

\ OO ■** QO O) O

HO

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Leerseite

Claims

Priorität: 13. Mai 1976 - USA - Ser. No. 685 962

Pat entansprüche

1. Verfahren zur gyromagnetischen Resonanzspektroskopie, dadurch gekennzeichnet, daß die Magnetisierungsvektoren von Spin-Spin-gekoppelten ersten und zweiten Gruppen von gyromagnetischen Resonatoren periodisch in einen Winkel zu einem magnetischen Polarisationsfeld gekippt werden, in das die Resonatoren eingetaucht sind, und den Resonatoren erlaubt wird, um das magnetische Polarisationsfeld zu präzessieren, die Magnetisierungsvektoren der präzessierenden Resonatoren periodisch relativ zum Vektor des magnetischen Polarisationsfeldes gekippt werden, um den Defokussierungseffekt der Präzession der Resonatoren um das magnetische Polarisationsfeld umzukehren, um die Spinecho-Resonanz der Resonatoren zu

709848/0895 .../A2

ORIGINAL INSW6TED

I 27210Π

erhalten, die Spinecho-Resonanz der Resonatoren periodisch detektiert wird, und die Zeitspanne t, zwischen dem Kippen der Magnetisierungsvektoren und dem Detektieren der Spinecho-Resonanz für eine Serie von periodisch detektierten Spinecho-Resonanzen geändert wird, um detektierte gyromagnetische Resonanzdaten über die ersten und zweiten Spin-Spin-gekoppelten Gruppen von Resonatoren zu erhalten, aus denen vereinfachte gyromagnetische Resonanzspektraldaten abgeleitet werden.

Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß zum Detektieren der Spinecho-Resonanz der Resonatoren die Spinecho-Resonanzen jeweils an einer Vielzahl von m zeitlich versetzten Intervallen tp detektiert werden, um Sätze von Spinecho-Resonanzdaten in Abhängigkeit von η Werten der Zeit t, abzuleiten.

Verfahren nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Sätze von Spinecho-Resonanzdaten mit Bezug auf tp von der Zeitdomäne in die Frequenzdomäne Fouriertransfonniert werden, um Sätze von Spinecho-Resonanzdaten in der Frequenzdomäne ai_o in Abhängigkeit von der Zeit t,

1 und vor · — --¹--'^IJ— -—1--J ... -.-j. .·_ τ,--.·.,

steht.

und von u>p zu erhalten, wobei U^ mit -r in Beziehung

Verfahren nach Anspruch 3, dadurch gekennzeichnet, daß die Fourier-transformierten Sätze von Spinecho-Resonanzdaten mit Bezug auf t, in die Frequenzdoraäne Fourier-transformiert werden, und zwar in entsprechende Sätze von Spinecho-Resonanzen in der Frequenzdomäne als Funktion der Frequenz <jj, , die mit dem Kehrwert von t, in Beziehung steht, um Sätze von Spinecho-Resonanzspektraldaten in Abhängigkeit sowohl von Uj-. als auch uj 2 zu erhalten.

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5. Verfahren nach Anspruch 4, dadurch gekennzeichnet, daß die Sätze Spinecho-Resonanzdaten als Funktion von <j-, und cup auf eine Achse in der u_' - cCp-Ebene projiziert werden, um vereinfachte gyromagnetische Resonanzspektraldaten zu erhalten.

6. Verfahren nach Anspruch 5» dadurch gekennzeichnet, daß die <-O - und u>p-Achsen orthogonal sind und daß die Projektion auf die LOp-Achse längs einer Linie von etwa 45° zur o-'p-Achse erfolgt.

7. Verfahren nach Anspruch 5, dadurch gekennzeichnet, daß die tu,- und cüp-Achsen orthogonal zueinander sind und die Projektion allgemein orthogonal zur tu, -Achse und auf diese erfolgt.

8. Vorrichtung zur gyromagnetischen Resonanz zur Durchführung des Verfahrens nach einem der Ansprüche 1 bis 7, gekennzeichnet durch eine Einrichtung zum periodischen Kippen der Kagnetisierungsvektoren von Spin-Spin-gekoppelten ersten und zweiten Gruppen von gyromagnetischen Resonatoren in einen Winkel zu einem magnetischen Polarisationsfeld, in das die Resonatoren eingetaucht sind, und daß den Resonatoren erlaubt wird, um das magnetische Polarisationsfeld zu präzessieren, eine Einrichtung, mit der die Magnetisierungsvektoren der präzessierenden Resonatoren relativ zum Vektor des magnetischen Polarisationsfeldes periodisch gekippt werden, um den Defokussierungseffekt der Präzession der Resonatoren um das magnetische Polarisationsfeld umzukehren, um Spinecho-Resonanzen der Resonatoren zu erhalten, eine Einrichtung, mit der die Spinecho-Resonanz der Resonatoren periodisch detektiert wird, und eine Einrichtung, mit der die

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Zeitspanne t, zwischen dem Kippen der Magnetisierungsvektoren und dem Detektieren der Spinecho-Resonanz für eine Serie von periodisch detektierten Spinecho-Resonanzen geändert wird, um detektierte gyromagnetische Resonanzdaten über die erste und zweite Spin-Spingekoppelte Gruppe von Resonatoren zu erhalten, aus denen vereinfachte gyromagnetische Resonanzspektraldaten abzuleiten sind.

9. Vorrichtung nach Anspruch 8, dadurch gekennzeichnet, daß die Einrichtung zum periodischen Detektieren der Spinecho-Resonanz der Resonatoren eine Einrichtung aufweist, mit der jeweils eine der Echoresonanzen an einer Vielzahl m von zeitlich versetzten Intervallen von t^ detektiert wird, um Sätze von Spinecho-Resonanzdaten in Abhängigkeit von η Werten der Zeit t, abzuleiten.

10. Vorrichtung nach Anspruch 9 t gekennzeichnet durch eine Einrichtung zur Fourier-Transformation der Sätze von Spinecho-Resonanzdaten mit Bezug auf t~ von der Zeitdomäne in die Frequenzdomäne, um Sätze von Spinecho-Resonanzdaten in der Frequenzdomäne cup iⁿ Abhängigkeit von der Zeit t, und als Funktion von co- zu erhalten, wobei co_o mit τ- in Beziehung steht.

11. Vorrichtung nach Anspruch 10, gekennzeichnet durch

eine Einrichtung zur Fourier-Transformation der Fouriertrans formiert en Sätze von Spinecho-Resonanzdaten in der Frequenzdomäne mit Bezug auf t, in die entsprechenden Sätze von Spinecho-Resonanzdaten in der Frequenzdomäne als Funktion der Frequenz u>, , die mit dem Kehrwert von t, in Beziehung steht, um Sätze von Spinecho-Resonanzspektraldaten in Abhängigkeit sowohl von o»¹, als auch cup zu erhalten.

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12. Vorrichtung nach Anspruch 11, gekennzeichnet durch

eine Einrichtung zum Projizieren der Sätze von Spinecho-Resonanzdaten in Abhängigkeit sowohl von oj^ als auch <-*λ auf eine Achse in der u>, - ^'p-Ebene, um vereinfachte gyromagnetische Resonanzspektraldaten zu erhalten.

13. Vorrichtung nach Anspruch 12, dadurch gekennzeichnet, daß die <-<->-i- und te" -Achsen orthogonal sind und daß die Projektion auf die o>_-Achse längs einer Linie etwa zur cUp-Achse erfolgt.

14-. Vorrichtung nach Anspruch 12, dadurch gekennzeichnet, daß die ^<-^u ₁~ und Cup-Achsen orthogonal zueinander sind und die Projektion allgemein orthogonal zur 61^-Achse und auf diese erfolgt.

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