DE4205780A1

DE4205780A1 - Verfahren zur erzeugung von nmr-signalen mit kohaerentem phasenprofil durch kombination von hochfrequenzimpulsen mit inkohaerentem phasenprofil

Info

Publication number: DE4205780A1
Application number: DE4205780A
Authority: DE
Inventors: Juergen Dipl Chem Dr Dr Hennig
Original assignee: Spectrospin AG
Current assignee: Bruker Switzerland AG
Priority date: 1992-02-26
Filing date: 1992-02-26
Publication date: 1993-09-16
Anticipated expiration: 2012-02-27
Also published as: EP0557711B1; EP0557711A1; US5341098A; DE4205780C2

Description

Die Erfindung betrifft ein Verfahren zur Erzeugung von Kern spinresonanz (NMR)-Signalen aus einem Meßvolumen mit Proben materie, welches einem hochgradig homogenen, stationären Magnetfeld B₀ ausgesetzt ist, durch Einstrahlen einer Sequenz von mindestens zwei Hochfrequenz (HF)-Impulsen in das Meßvolumen, wobei die mindestens zwei HF-Impulse in einem im Verhältnis zu ihrer Frequenz schmalen Frequenzband Kernspins der Probenmaterie innerhalb des Meßvolumens resonant an regen.

Ein solches Verfahren ist beispielsweise bekannt aus der US-PS 45 77 152.

Sowohl in der Kernspinresonanz-Spektroskopie als auch bei den Verfahren zur MMR-Bildgebung werden für die Erzeugung von NMR-Signalen Sequenzen von HF-Impulsen in das Meßvolumen eingestrahlt, die der Anregung observabler Magnetisierung dienen und mehr als einen HF-Impuls umfassen. Bei einer ein fachen konventionellen Spin-Echo-Sequenz dient beispiels weise der erste HF-Impuls der Anregung eines ersten freien Induktionszerfalles (FID) und im einfachsten Falle ein wei terer HF-Impuls der Refokussierung des FID-Signals, so daß am Ende ein Spin-Echo-Signal beobachtet werden kann. Selbst verständlich erzeugt aber auch der zweite und jeder weitere HF-Impuls einer Mehrimpuls-Sequenz für sich jeweils ein FID-Signal. Da in der Regel nur das Spin-Echo-Signal beobachtet werden soll, sind in diesem Fall sämtliche FID-Signale Stör größen, die zur eigentlichen Meßgröße nicht nur nichts bei tragen, sondern gelegentlich sogar destruktiv mit ihr inter ferieren.

Das gleiche Problem tritt prinzipiell bei allen Mehr-Impuls-Sequenzen auf, die in ihrer Kombination ein bestimmtes Meß signal erzeugen sollen, daneben aber auch zwangsläufig eine Vielzahl von störenden weiteren NNR-Signalen hervorrufen. Aufgabe der vorliegenden Erfindung ist es daher, ein Ver fahren der eingangs genannten Art vorzustellen, bei dem die unerwünschten Signale, die bei Mehrimpuls-Anregungen stets auch mitentstehen, nach Belieben unterdrückt werden können.

Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß dadurch gelöst, daß die Phasen der mindestens zwei HF-Impulse in Abhängigkeit von ihrer Frequenz so gewählt werden, daß die Phasen der von jedem einzelnen der mindestens zwei HF-Impulse erzeugten NMR-Signale derart randomisiert sind, daß die vektorielle Summe über die Signalintensitäten der Einzelsignale Null ist, während die Kombination der mindestens zwei HF-Impulse zur Ausbildung beobachtbarer kohärenter Magnetisierung der Probenmaterie führt.

Die Wahl eines randomisierten Phasenprofils der schmal bandigen Anregungsimpulse bewirkt, daß die FID-Signale, die von den Einzelimpulsen hervorgerufen werden, Signalinten sitäten mit inkohärenten Phasen aufweisen, die nicht beobachtbar sind. Durch entsprechende Phasenwahl bei den An regungsimpulsen kann jedoch das definierte randomisierte Phasenprofil der zugehörigen NMR-Signale so gestaltet wer den, daß die Kombinationssignale, die nur durch das Zu sammenwirken mehrerer Impulse der Anregungssequenz zustande kommen, eine kohärente und damit beobachtbare Magnetisierung der Probenmaterie im Meßvolumen wiederspiegeln. Dadurch kön nen beispielsweise Gradientenschaltungen eingespart werden, die sonst zu Selektion bestimmter erwünschter Signale und zur Unterdrückung der übrigen, unerwünschten Signale not wendig wären.

Bei einer Ausführungsform der Erfindung ist die Sequenz von mindestens zwei HF-Impulsen eine Spinecho-Sequenz für die NMR-Bildgebung, bei der während des Anliegens eines Schei benselektionsgradienten zunächst ein HF-Impuls in das Meß volumen eingestrahlt wird, welcher in der Probenmaterie eine gleichmäßige Verteilung von Magnetisierungen in Richtung des Scheibenselektionsgradienten anregt, wobei diese Magnetisie rung dann durch einen weiteren HF-Impuls zur Ausbildung eines Spin-Echos refokussiert wird, welches schließlich von einem Phasenkodiergradienten ortskodiert und während des Anliegens eines Lesegradienten ausgelesen wird, und wobei die Phasen der HF-Impulse so gewählt werden, daß sie ledig lich zur Bildung eines Spin-Echos, nicht jedoch zur Aus bildung der jeweiligen freien Induktionszerfälle (FID) füh ren.

Neben der konventionellen Spin-Echo-Sequenz kann für die NMR-Bildgebung bei einer weiteren Ausführungsform der Erfin dung auch eine Multislice-Multiecho-Impulssequenz Anwendung finden.

Bei einer bevorzugten Ausführungsform des erfindungsgemäßen Verfahrens in der volumenselektiven Spektroskopie wird in drei aufeinanderfolgenden Scheibenselektionsschritten jeweils ein HF-Impuls während des Anliegens eines von drei Scheibenselektionsgradienten in das Meßvolumen eingestrahlt, wobei jeder der drei verwendeten Scheibenselektions gradienten auf den beiden anderen senkrecht steht, so daß ein Spin-Echo aus den durch den ersten HF-Impuls angeregten und den durch die beiden folgenden HF-Impulse refokussierten Magnetisierungen erzeugt wird, welches aufgrund der Schei benselektivität in jeder der drei Gradientenrichtungen aus dem Überschneidungsvolumen der drei selektierten Scheiben stammt, und die Phase von wenigstens einem der drei HF-Im pulse - vorzugsweise dem der Datenaufnahme unmittelbar vor angehenden - wird so gewählt, daß die Phasen der erzeugten NMR-Signale randomisiert werden, wonach mit einem weiteren in geeigneter Weise phasenmodulierten Impuls das Signal des gewünschten Spin-Echos ausgelesen werden kann, während die unerwünschten NMR-Signale dephasiert und damit nicht beob achtbar sind. Andere Verfahren zur volumenselektiven Spek troskopie, bei denen jedoch von der Randomisierung der Pha sen der erzeugten NMR-Signale Gebrauch gemacht wird, sind beispielsweise aus der US-PS 44 80 228 bekannt.

Statt der Bevorzugung des Spin-Echo-Signals kann schließlich bei einer anderen Ausführungsform des erfindungsgemäßen Ver fahrens im Rahmen der volumenselektiven Spektroskopie auch das stimulierte Echo-Signal bevorzugt werden, während das Spin-Echo-Signal unterdrückt wird.

In diesem Fall wird in drei aufeinanderfolgenden Scheiben selektionsschritten jeweils ein HF-Impuls während des An liegens eines von drei Scheibenselektionsgradienten in das Meßvolumen eingestrahlt, wobei jeder der drei verwendeten Scheibenselektionsgradienten auf den beiden anderen senk recht steht, so daß durch die beiden letzten HF-Impulse ein stimuliertes Echo aus den durch den ersten HF-Impuls ange regten Magnetisierungen erzeugt wird, welches aufgrund der Scheibenselektivität in jeder der drei Gradientenrichtungen aus dem Überschneidungsvolumen der drei selektierten Schei ben stammt, und die Phasen der drei HF-Impulse werden so ge wählt, daß aufgrund der Randomisierung der Phasen der er zeugten NMR-Signale lediglich das stimulierte Echo-Signal zu beobachtbarer kohärenter Magnetisierung der Probenmaterie führt, während die anderen erzeugten NMR-Signale nicht beobachtbar sind.

Die Erfindung wird im folgenden anhand der in der Zeichnung dargestellten Ausführungsbeispiele näher beschrieben und erläutert. Die der Beschreibung und der Zeichnung zu ent nehmenden Merkmale können bei anderen Ausführungsformen der Erfindung einzeln, für sich oder zu mehreren in beliebiger Kombination Anwendung finden. Es zeigen:

Fig. 1 ein Schema einer Impulssequenz zur Erzeugung eines Spin-Echos mit Hilfe eines Anregungsimpulses sowie eines Refokussierungsimpulses, welche unter An wesenheit eines Magnetfeldgradienten Gs angewandt werden;

Fig. 2 ein Schema einer Sequenz von "weißen" Impulsen zur Erzeugung eines kohärenten Spin-Echos.

Die Erfindung beinhaltet eine Art von Hochfrequenzimpulsen für die NMR Spektroskopie und Kernspintomographie, deren Anregungsprofil zum einen schmalbandig ist, so daß sie zur Anregung von Spins innerhalb eines begrenzten Frequenz bereichs verwendet werden können. Zum anderen besteht die wesentliche Eigenschaft dieser Impulse darin, daß die Phase der durch diese Impulse angeregten transversalen Magnetisie rung in Abhängigkeit von der Anregungsfrequenz - das soge nannte Phasenprofil - randomisiert (aber definiert) ist, so daß die vektorielle Summe über das Anregungsprofil gleich Null wird. Solche Impulse werden im folgenden "weiße Impul se" genannt.

Wird das von solchen Impulsen erzeugte Signal so ausgelesen, daß zwischen den Magnetisierungen, welche während des Impul ses mit unterschiedlichen Larmorfrequenzen präzedierten, zum Zeitpunkt des Datenauslesens nicht unterschieden wird, so zeigt das erzeugte Signal eine Intensität Null, das heißt, obwohl transversale Magnetisierung angeregt wurde, wird kein observables Signal erzeugt.

Ein typischer Fall ist die Verwendung von scheibenselektiven Impulsen, bei welchen zum Zeitpunkt des Impulses ein Magnet feldgradient anwesend ist, dieser Gradient jedoch zum Zeit punkt des Auslesens nicht mehr vorhanden ist. Ein Beispiel für eine solche scheibenselektive Impulssequenz ist in Fig. 1 gezeigt, wo in Anwesenheit des Scheibenselektions gradienten G_s zunächst ein Anregungsimpuls 1 und später ein Refokussierungsimpuls 2 in das Meßvolumen eingestrahlt wird, um ein Spin-Echo 3 zu erzeugen.

Meßsequenzen, welche zwei oder mehrere Impulse erfordern (wie z. B. eine Spin-Echo-Sequenz), führen zur Ausbildung von mehreren Signalen. Bei zwei Impulsen ist dies der freie Induktionszerfall aus jedem einzelnen Impuls sowie das eigentliche Spin-Echo. Bei Verwendung von weißen Impulsen läßt sich dann das Phasenprofil jedes Impulses so gestalten, daß nur ein einziges aus der Vielzahl möglicher Signale er zeugt wird. Im folgenden wird das Wesen solcher Impulse am Beispiel einer Spin-Echo-Sequenz zur Erzeugung eines schichtselektiven Bildes in der Kernspintomographie erklärt.

Eine Spin-Echo-Sequenz besteht aus einer Folge von zwei Hochfrequenzimpulsen. Prinzipiell werden von zwei Impulsen drei Signale erzeugt, nämlich je ein freier Induktions zerfall (FID) von jedem Impuls sowie das Spin-Echo. Die Phase ϕ jedes dieser Signale hängt dabei von der Phase des Impulses für die jeweilige Beobachtungsfrequenz ω ab. Dabei gilt:

d_FID1 = α₁(ω) + 90° (1)

ϕ_FID2 = α₂(ω) + 90° (2)

ϕ_SE = 2 · α₂(ω) - (α₁(ω) + 90°), (3)

wobei ϕ_FID1 und ϕ_FID2 die Phasen der beiden FID bezeichnet, ϕ_SE diejenige des Spin-Echos, α₁(ω) die Phase des ersten Impulses für die Frequenz ω und α₂(ω) die Phase des zweiten Impulses für die Frequenz ω.

Ziel ist es nun, ϕ_SE innerhalb der Anregungsbandbreite unab hängig von ω zu gestalten, so daß die erzeugten Signale unterschiedlicher Frequenz sich kohärent zu einem Signal der Phase γ addieren, wobei gleichzeitig α₁(ω) und α₂(ω) so ge wählt werden, daß das Phasenprofil jedes Impulses randomi siert ist und damit die Intensität der beiden FID bei homo gener Verteilung der Magnetisierung über die Anregungsband breite gleich Null wird.

Aus (1), (2) und (3) folgt dann unmittelbar

α₂(ω) = (γ) + α₁(ω + 90°)/2. (4)

Erzeugt man also einen Impuls mit einer randomisierten Phase α₁(ω) und einen zweiten Impuls der Phase α₂(ω) nach Gleichung (4), so läßt sich damit ein Spin-Echo-Signal derselben Intensität erzielen wie bei der Verwendung von konventionel len Impulsen, deren Anregungsprofil keine randomisierte Phase, jedoch dieselbe Amplitude A₁(ω) und A₂(ω) aufweist. Die Intensitäten der jeweiligen FID werden jedoch im Gegen satz zur Verwendung konventioneller Impulse gleich Null sein.

Anwendungen lassen sich für solche Impulse überall finden, wo konventionelle Methoden zur Beseitigung unerwünschter Signale entweder nicht ausreichend sind oder unangebracht erscheinen. Bisher bekannte Verfahren zu diesem Zweck ver wenden zum einen zusätzliche Gradienten, welche eine Refo kussierung nur des gewünschten Signals erzwingen, nicht jedoch der unerwünschten Signale. Für den Fall des obigen Spin-Echo-Experimentes ist dies zum Beispiel durch zwei Gradienten symmetrisch um den zweiten Impuls erfüllt. Werden zur Verbesserung des Signal-zu-Rausch Verhältnisses mehrere Signale unter Wiederholung des Experimentes aufaddiert, so können auch Phasenzyklen der Referenzphase beider Impulse zur Selektion des erwünschten Signales angewendet werden.

Die erste Möglichkeit ist dann nicht anwendbar, wenn zum Beispiel das Timing der Meßsequenz die Anwendung von Zusatz gradienten nicht zuläßt, wie zum Beispiel bei Spin-Echo- Sequenzen mit möglichst kurzen Echozeiten. Bei Sequenzen, welche eine wiederholte Anregung erfordern (MR-Imaging, n-dimensionale Fourier Transform Experimente), tritt außerdem ein Refokussierungseffekt ein, welcher das Auftauchen von Folgesignalen in späteren Aufnahmezyklen bewirkt. Auch bei volumenselektiver Spektroskopie verbietet sich wegen der mit zusätzlichen Gradientenschaltvorgängen verbundenen Wirbel ströme oft die Anwendung von Zusatzgradienten.

Beil Verwendung von weißen Impulsen für eine beliebige Meß sequenz mit n Impulsen läßt sich für die Phase aller rele vanten Signale ein Gleichungssystem entsprechend (1) bis (3) aufstellen. Bei freier Wahl der randomisierten Phasenprofile α₁(ω) . . . α_n-1(ω) für n-1 Impulse läßt sich dann das Phasenprofil α_n(ω) des n-ten Impulses so berechnen, daß das gewünschte Signal eine kohärente Phase γ besitzt.

Das Prinzip dieser Vorgehensweise läßt sich so umschreiben, daß sämtliche Signale von n-1 Pulsen zunächst "verschlüs selt" erzeugt werden und zu keiner beobachtbaren Magneti sierung führen. Der n-te Impuls enthält dann in seinem Phasenprofil den Schlüssel zur Dekodierung des gewünschten Signals, wobei alle anderen Signale weiterhin verschlüsselt bleiben.

Neben den schon erwähnten Anwendungen aus der MR-Tomographie (schnelle Spin-Echo-Sequenz, volumenselektive Spektroskopie) soll erwähnt werden, daß weiße Impulse auch bei solchen Experimenten verwendet werden können, bei welchen keine räumliche Auflösung erwünscht ist. So läßt sich im einfach sten Fall eine Spin-Echo-Sequenz für die NMR-Spektroskopie wie in Fig. 1 gezeigt aufbauen, bei welcher die Gradienten G_s unter den Impulsen 1,2 nur den Zweck haben, eine gleich mäßige Verteilung der Magnetisierungen unter dem Anregungs impuls 1 zu erzielen. Die eigentliche Datenaufnahme des Spin-Echos 3 erfolgt dann jedoch ohne Gradient, so daß ein NMR-Spektrum aufgenommen wird. Die Stärke des Gradienten und die spektrale Breite des Anregungsprofils sind dann so zu wählen, daß die selektierte Scheibe die gesamte Probe um faßt.

Anwendungen weißer Impulse für komplexere Multiimpuls-Expe rimente wie etwa n-dimensionale Fourier-Transform-Experi mente sind dem Fachmann aus der obigen Beschreibung ohne weiteres erschließbar und werden daher hier nicht im Detail beschrieben.

Fig. 2 zeigt ein Beispiel für die erfindungsgemäße Verwen dung von weißen Impulsen zur Erzeugung eine kohärenten Spin-Echos. Die erste Zeile gibt links idealisiert die Anregungs amplitude A₁(ω) des Impulses 1 wieder, der als Anregungs impuls fungiert, die mittlere Spalte zeigt das Phasenprofil α₁(ω) dieses Impulses und die rechte Spalte das Phasenprofil ϕ₁(ω) der dadurch zu einem freien Induktionszerfall (FID1) angeregten transversalen Magnetisierung. In der zweiten Zeile sind Anregungsprofil A₂(ω), Phasenprofil A₂(ω) bzw. ϕ₂(ω) des Impulses 2 sowie des nachfolgenden FID2 für den Refokussierungsimpuls dargestellt. Die letzte Zeile zeigt, daß das Phasenprofil des durch beide Impulse erzeugten Spin- Echos SE kohärent ist und zu beobachtbarer transversaler Magnetisierung führt, wohingegen das Phasenprofil von FID1 und FID2 zeigt, daß die Magnetisierungen dephasiert vorlie gen.

Im folgenden wird ein Verfahren zur Erzeugung randomisierter Impulse beschrieben.

Phasenmodulierte Hochfrequenzimpulse, welche ein diskretes Band von Anregungsfrequenzen mit innerhalb des schmal bandigen Anregungsbereichs möglichst gleicher Amplitude, jedoch in Abhängigkeit von der Meßsequenz randomisierter Phase erzeugen, werden allgemein in diskreter Form erzeugt, daß heißt, der Impuls wird als zeitliche Abfolge eines diskreten Rasters eines HF-Feldes B₁ mit definierter Phase und Amplitude beschrieben.

Für die zeitliche Entwicklung der durch die longitudinale Magnetisierung M_z sowie die transversalen Magnetisierungen M_z und M_y beschriebenen Gesamtmagnetisierung in einem durch die Komponenten B_1x(t) und B_1y(t) beschriebenen zeitlich veränder lichen Hochfrequenzimpuls gelten die Blochschen Gleichungen:

dM_z/dt = - M_y · γ · B_1x(t) + M_x · γ · B_1y(t) - (M_o - M_z)/T₁ (5)

dM_y/dt = M_z · γ B_1x(t) - M_x · γ · ω - M_y/T₂ (6)

dM_x/dt = - M_z · γ · B_1y(t) + M_y · γ · ω - M_x/T₂ (7)

wobei die jeweils letzten Terme, welche die Relaxation beschreiben, im allgemeinen nicht berücksichtigt werden, da die Gesamtdauer des Impulses kurz im Vergleich zu den Relaxationszeiten ist.

Für die Amplitude I(t) des Hochfrequenzimpulses gilt dann

I(t)² = B_1x(t) + B_1y(t), (8)

für die Phase ψ(t) gilt

tan(ψ/t) = B_1x(t)/B_1y(t) (9)

Die Anregungsamplitude A(ω) und das Phasenprofil α(ω) der angeregten Magnetisierungen ergibt sich dann durch numeri sche Intergration der Gleichungen (5) bis (7) über die Dauer des Impulses.

Formal lassen sich I(t) und ψ(t) folglich durch Inversion der numerischen Berechnung für ein Profil A(ω)=const. und α(ω) = rand.(randomisiert) im Intervall ω₁ bis ω₂, welches der Anregungsbandbreite des Impulses entsprechen soll, beschreiben. Dabei muß beachtet werden, daß auf Grund der endlichen zeitlichen Dauer des Impulses und des gewünschten diskreten Anregungsimpulses eine solche Lösung nur als Nähe rung erreicht werden kann, da aus der Signaltheorie folgt, daß diskrete Impulse in der Zeit- oder Frequenzdomäne exakt immer unendlich ausgedehnte Profile in der jeweils anderen Domäne bewirken.

In der Literatur sind sehr viele Algorithmen beschrieben, wie die näherungsweise Berechnung durchgeführt werden kann. Diese Algorithmen verwenden unterschiedliche Arten der Beschreibung der Impulse ("time-domain" oder "Fourier component-presentation") sowie unterschiedliche Strategien und Optimierungsbedingungen zur iterativen oder nicht-itera tiven Anpassung an ein vorgegebenes Anregungsprofil A(ω), α(ω).

Auf die jeweiligen Vor- und Nachteile der einzelnen Methoden soll hier nicht näher eingegangen werden; sie sind dem Fach mann bekannt und ohne weiteres nachvollziehbar.

Eine sehr einfache und praktikable Art der Erzeugung von Impulsen, die obigem Kriterium genügen, besteht in der An wendung des Superpositionsprinzips. Der Impuls mit dem Anre gungsprofil von ω₁ bis ω_n wird hierbei beschrieben durch eine Überlagerung von Einzelimpulsen, welche jeweils ein unter schiedliches diskretes Anregungsprofil mit jeweils unter schiedlicher Phase aufweisen, so daß das Gesamtprofil be schrieben werden kann als:

A(ω₁, ω_n) = A₁(ω₁, ω₂) + A₂(ω₂, ω₃) + A₃(ω₃, ω₄) . . . A_n-1(ω_n-1, ω_n) (10)

und

α(ω₁, ω_n) = α₁(ω₁, ω₂) + α₂(ω₂, ω₃) + α₃(ω₃, ω₄) . . . α_n-1(ω_n-1, ω_n) (11)

Nimmt man als Profil der Teilimpulse A_m-1(ω_m-1, ω_m), α_m-1 (ω_m-1, ω_m) Impulse mit einem optimierten Rechteckprofil, wie sie in der Literatur beschrieben sind und die durch einen zeitlich be grenztes B₁-Feld I(t), ψ(t) beschrieben werden können, so läßt sich durch Variation der Phase ψ(t) der jeweiligen Teilimpulse um eine für den jeweiligen Einzelimpuls konstan te, jedoch von Einzelimpuls zu Einzelimpuls randomisierte Phasenänderung Δψ(t) nach Gl. (10) und (11) bei Verwendung einer genügenden Anzahl von Einzelimpulsen (typischerweise < 10) ein Impuls erzeugen, welcher zum Einsatz bei dem erfindungsgemäßen Verfahren hinreichend gut geeignet ist.

Die zur Erreichung der Erzeugung eines einzelnen aus der Vielzahl aller von einer Folge von Impulsen erzeugten Sig nals benötigten Phasenprofile der anderen Impulse lassen sich dann unter Verwendung von Gl. (4) oder einer für das betreffende Problem analogen Gleichung ebenfalls durch Im pulse nach dem Superpositionsprinzip erzeugen.

Claims

1. Verfahren zur Erzeugung von Kernspinresonanz (NMR)-Signalen aus einem Meßvolumen mit Probenmaterie, welches einem hochgradig homogenen, stationären Magnetfeld B₀ ausgesetzt ist, durch Einstrahlen einer Sequenz von mindestens zwei Hochfrequenz (HF)-Impulsen in das Meßvolumen, wobei die mindestens zwei HF-Impulse in einem im Verhältnis zu ihrer Frequenz schmalen Frequenzband Kernspins der Probenmaterie innerhalb des Meßvolumens resonant anregen, dadurch gekennzeichnet, daß die Phasen der mindestens zwei HF-Impulse in Ab hängigkeit von ihrer Frequenz so gewählt werden, daß die Phasen der von jedem einzelnen der mindestens zwei HF-Impulse erzeugten NMR-Signale derart randomisiert sind, daß die vektorielle Summe über die Signalinten sitäten der Einzelsignale Null ist, während die Kombi nation der mindestens zwei HF-Impulse zur Ausbildung beobachtbarer kohärenter Magnetisierung der Proben materie führt.

2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die Sequenz von mindestens zwei HF-Impulsen eine Spin echo-Sequenz für die NMR-Bildgebung ist, wobei während des Anliegens eines Scheibenselektionsgradienten zu nächst ein HF-Impuls in das Meßvolumen eingestrahlt wird, welcher in der Probenmaterie eine gleichmäßige Verteilung von Magnetisierungen in Richtung des Schei benselektionsgradienten anregt, wobei diese Magneti sierung dann durch einen weiteren HF-Impuls zur Aus bildung eines Spin-Echos refokussiert wird, welches schließlich von einem Phasenkodiergradienten orts kodiert und während des Anliegens eines Lesegradienten ausgelesen wird, und wobei die Phasen der HF-Impulse so gewählt werden, daß sie lediglich zur Bildung eines Spin-Echos, nicht jedoch zur Ausbildung der jeweiligen freien Induktionszerfälle (FID) führen.

3. Verfahren nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Sequenz eine Multislice-Multiecho-Sequenz ist.

4. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß in drei aufeinanderfolgenden Scheibenselektionsschrit ten jeweils ein HF-Impuls während des Anliegens eines von drei Scheibenselektionsgradienten in das Meß volumen eingestrahlt wird, wobei jeder der drei ver wendeten Scheibenselektionsgradienten auf den beiden anderen senkrecht steht, so daß ein Spin-Echo aus den durch den ersten HF-Impuls angeregten und den durch die beiden folgenden HF-Impulse refokussierten Magne tisierungen erzeugt wird, welches aufgrund der Schei benselektivität in jeder der drei Gradientenrichtungen aus dem Überschneidungsvolumen der drei selektierten Scheiben stammt, und daß die Phase von wenigstens einem der drei HF-Impulse so gewählt wird, daß mehrere oder alle der insgesamt erzeugten NMR-Signale depha siert vorliegen und durch weiteres Anlegen von phasenmodulierten Impulsen im Sinne des Anspruchs 1 lediglich das gewünschte Signal zu kohärenter Magneti sierung führt, während die anderen erzeugten NMR-Signale nicht beobachtbar sind.

5. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß in drei aufeinanderfolgenden Scheibenselektionsschrit ten jeweils ein HF-Impuls während des Anliegens eines von drei Scheibenselektionsgradienten in das Meß volumen eingestrahlt wird, wobei jeder der drei ver wendeten Scheibenselektionsgradienten auf den beiden anderen senkrecht steht, so daß durch die beiden letzten HF-Impulse ein stimuliertes Echo aus den durch den ersten HF-Impuls angeregten Magnetisierungen er zeugt wird, welches aufgrund der Scheibenselektivität in jeder der drei Gradientenrichtungen aus dem Über schneidungsvolumen der drei selektierten Scheiben stammt, und daß die Phasen der drei HF-Impulse soge wählt werden, daß aufgrund der Randomisierung der Phasen der erzeugten NMR-Signale lediglich das stimulierte Echo-Signal zu beobachtbarer kohärenter Magnetisierung der Probenmaterie führt, während die anderen erzeugten NMR-Signale nicht beobachtbar sind.