LES POSTULATS DE LA MÉCANIQUE QUANTIQUE

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1 LES POSTULATS DE LA MÉCANIQUE QUANTIQUE
Chapitre IV LES POSTULATS DE LA MÉCANIQUE QUANTIQUE

2 Rappels I- Description Classique d’un système matériel
A un instant t, l’état dynamique d’un système est défini par : N coordonnées généralisées q(t) N moments conjugués p(t). Les grandeurs physiques : Déterminées lorsqu’on connaît l’état du système L’évolution du système est régie par les Equations de Hamilton-Jacobi : L=E -V : Lagrangien du système étudié. H=E+V : son Hamiltonien II. Description quantique 1) Les Postulats : Postulat 1: A un instant t, l’état d’un système physique est défini par la donnée d’un vecteur ket appartenant à l’espace des états E. Postulat 2 : Toute grandeur physique mesurable A est décrite par un opérateur hermétique A agissant dans E. L’opérateur A est une observable.

3 Postulat 3: La mesure d’une grandeur physique A ne peut donner comme résultat qu’une des
valeurs propres an de l’observable A correspondante. L’ensemble {an }est appelé : le spectre de l’observable A. Postulat 4 : Lorsqu’on mesure une grandeur physique A associée à un système se trouvant dans l’état normé, la probabilité P(an) d’obtenir comme résultat la valeur propre discrète an de l’observable A correspondante est égale à : Où   : base orthonormée dans le sous espace propre En associé à la valeur propre an de A Remarques : i) si n’est pas normé, ii) Dans le cas d’un spectre continu, le 4éme postulat s’énonce comme suit : Lorsqu’on mesure une grandeur physique A associée dans l’état normé, la probabilité d’obtenir un résultat compris entre  et +d est égale à :

4 2) Principe de correspondance :
où v est le vecteur propre correspondant à la valeur propre  de A. Postulat 6 : L’évolution dans le temps du vecteur d’état est régie par l’équation de Schrödinger : H(t) est l’observable Hamiltonien associée à l’énergie totale du système. Postulat 5 : L’état du système immédiatement après la mesure de la grandeur physique est la projection normée, , de l’état initial sur le sous espace-propre associé à an. Autrement dit : Où  : opérateur projection sur le sous espace propre associé à an. 2) Principe de correspondance : Description classique Description quantique Position r (x,y, z) R (X,Y, Z) Impulsion p (px, py, pz) P (Px, Py, Pz) Grandeur physique A (r, p, t) Observable A (R, P, t)

5 3) Valeur moyenne d’une observable :
Définition : La valeur moyenne de l’observable A dans l’état normé , noté , est définie comme la moyenne statistique des résultats obtenus en effectuant un grand nombre N de mesures de cette observable sur des systèmes dans le même état Elle est donnée par : an sont les valeurs propres de A et P(an ) représente la probabilité de trouver la valeur an lors d’une mesure de A. Propriété : On montre que la valeur moyenne peut également s’écrire: Preuve : Sur N mesures, on obtient N(an) fois la valeur propre an . D’après le postulat 4, D’où: Comme , alors Remarque : Si l’état n’est pas normé, alors: 

6 4) Ecart quadratique moyen
Définition : L’Ecart quadratique moyen est égal à la racine carrée de la moyenne des carrés des écarts : 5) Relation d’Incertitude de Heisenberg : Considérons deux observables A et B conjuguées ([A, B] = i). A et B satisfont à la relation suivante : A. B  Quelque soit l’état du système étudié Démonstration : Soient, A= (<A²> - <A>²)1/2 , B = (<B²> - <B>²)1/2 = (<(A-<A>²>)1/ = (<B -<B>²>)1/2 Posons :  = A - <A>1, et = B - <B>1, alors : (A)² = <²> et (B)² = < ²> Puis utilisons l’inégalité de Schwartz : avec où sont hermétiques.

7 Alors: Ensuite en décomposant en une partie hermétique et en une autre anti- hermétique puis en écrivant, [ ] = – = (A - <A>) (B - <B>) – (B - <B>) (A - <A>) = AB – BA – A<B> - <A>B + B<A> + A<B> = [A, B] = , Ainsi, < ²> < ²> = (A)² (B)² D’où, A B Cas particulier : Comme , alors: Relations d’Incertitude Heisenberg.

8 6) Équation de Schrödinger des systèmes conservatifs 
Définition : Un système physique est conservatif si son Hamiltonien ne dépend pas explicitement du temps. Soit une base de vecteurs propres attachés à l’observable H : sont indépendants du temps. La connaissance de permettent de Déterminer l’évolution au cours du temps d’un état quelconque En effet, en recourant à la Décomposition, avec Puis en considérant l’équation de Schrödinger, on a : D’où:

9 Ainsi la donnée des conditions initiales permet de déterminer l’état du système.
7) Evolution de la valeur moyenne d’une observable : La valeur moyenne de l’observable A(t) dans l’état normé d’un système est définie par: . Son évolution dans le temps est décrite par l’équation suivante: Démonstration : Comme: on obtient l’équation d’évolution de la valeur moyenne d’une observable A:

10 8) Théorème d’Ehrenfest
L’évolution dans le temps de provient de deux termes différents : Le premier est lié à la non-commutation????? de l’observable avec l’Hamiltonien H du système. le second représente la dépendance explicite de l’observable A(t) en fonction de la variable t. Si A(t) ne dépend pas explicitement du temps, alors =0 la relation précédente se réduit à : Si A commute avec H, alors: = 0 → A est une constante du mouvement.  (Les résultats des mesures de A ne dépendent pas du temps). 8) Théorème d’Ehrenfest Le théorème d’Ehrenfest → Lien entre la mécanique quantique et mécanique classique via les variables positions et impulsions. L’évolution de conduit à:

11 Expression du Théorème d’Ehrenfest.
sont nuls car ces opérateurs ne dépendent du temps que de façon implicite . D’autre part : [ ,H]= Et : comme: [A, BC] = B [A, C] + [A, B] C, Alors: D’autre part, d’après la définition de l’opérateur dans la représentation , l’équation s’écrit : Finalement, nous obtenons les relations suivantes: Expression du Théorème d’Ehrenfest. → Forme similaire aux équations de la mécanique classique.